Силы сосредоточенные: Сосредоточенные силы и распределенные нагрузки — Студопедия

Сила сосредоточенная в бесконечном — Энциклопедия по машиностроению XXL Сила сосредоточенная в бесконечном теле 393  [c.574]

Заметим, что перемещение под сосредоточенной силой обращается в бесконечность, что влечет за собой также нарушение фактической совместности деформаций .  [c.15]

Мы считаем, однако полезней, рассматривая вынужденное колебание, сначала решать задачу для сил, сосредоточенных в одной точке, а затем уже для сил сосредоточенных на малой площади. Результат этого допущения скажется в том, чго форма мембраны будет иметь острый пик бесконечной высоты в точке приложения силы. Затем мы срежем остриё пика до такой высоты, чтобы площадь вершины срезанного пика была равна действительной площади приложения силы (это показано на фиг. 35).  [c.200]

Если плёнка материала имеет некоторую жёсткость, то сила, сосредоточенная в точке, не будет давать бесконечного смещения. Но если нет значительной жёсткости, то смещение точки прило-л ения будет значительно больше, чем смещение на остальной площади.  [c.200]

Эпюры, построенные по этим формулам, представлены на рис. 353. Как видим, в центре изгибающие моменты обращаются в бесконечность, что является следствием того, что здесь обращается в бесконечность поперечная сила р. В центре, таким образом, имеет место, как говорят, неустранимая особенность. В реальных условиях сосредоточенных в точке сил не существует — это лишь схема. Сила прикладывается по небольшой площадке (рис. 354), в зависимости от величины «которой будут возникать большие или меньшие напряжения.  [c.312]

Нормальная сосредоточенная сила в бесконечной плоскости.  [c.158]

Жидкости и газы всегда подвержены действию некоторых сил, которые являются в основном распределенными, т. е. приложенными во всех точках поверхности или объема. Однако в исключительных случаях в жидкостях могут действовать и сосредоточенные силы. Они возникают, например, как предельные значения распределенных сил, действующих на бесконечно малый жидкий объем, если его ускорение неограниченно возрастает.  [c.56]

При подстановке нижнего предела правая часть в этом равенстве обращается в бесконечность при любом х, таким образом, сосредоточенная сила в плоской задаче вызывает бесконечные перемещения не только в точке ее приложения, что было бы естественно, но всюду. Эго обстоятельство представляется парадоксальным, по оно есть неизбежное следствие самой постановки плоской задачи. Как мы увидим далее ( 11.7), если сосредоточенная сила приложена к границе упругого полупространства, а не полуплоскости, парадокс исчезает, перемещения оказываются конечными всюду кроме точки приложения силы.  [c.353]

Основное предположение линейной механики разрушения состоит в том, что трещина распространяется тогда, когда величина коэффициента интенсивности достигает критического значения, характерного для данного материала. Совершенно эквивалентная формулировка этого предположения состоит н том, что сила G, движущая трещину, превосходит критическое значение — сопротивление распространению трещины. Формула (19.4.4) утверждает эквивалентность двух этих формулировок. Что касается механического содержания принятой гипотезы и всей теории в целом, на этот вопрос можно ответить по-разному, а в рамках формальной теории вообще его можно не ставить. Тем не менее некоторые соображения могут быть высказаны. В оригинальной работе Гриффитса предполагалось, что освобождающаяся при росте трещины упругая энергия расходуется на увеличение поверхностной энергии если есть поверхностная энергия на единицу площади, то сила сопротивления движению трещины G = Анализ Гриффитса в течение долгих лет считался безупречным, хотя в нем содержится некоторый органический дефект. Энергия поверхностного натяжения вводится в уравнения теории как нечто данное и постороннее по отношению к упругому телу. На самом деле, поверхностная энергия есть энергия поверхностного слоя, свойства которого в той или иной мере отличаются от свойств остального материала и при решении задачи теории упругости этот поверхностный слой нужно как-то моделировать. Простейшая схема будет состоять в том, чтобы рассматривать поверхностный слой как бесконечно тонкую пленку с постоянным натяжением 7. Если контур свободного отверстия имеет кривизну, то поверхностное натяжение дает нормальную составляющую силы на контуре. При переходе к разрезу, в вершине которого кривизна становится бесконечно большой, поверхностное натяжение создаст сосредоточенные силы. В результате особенность у кончика трещины оказывается более высокого порядка, а именно, вида 1/г, а не 1/У г. На это обстоятельство было обращено внимание Гудьером, однако полное решение задачи было опубликовано много позже. В связи с этим можно выразить сомнение, связанное с тем, в какой мере пригодно представление о поверхностном натяжении в твердом теле как о натянутой бесконечно тонкой пленке, а особенно в какой мере эта идеализация сохраняет смысл при переходе к пределу, когда отверстие превращается в бесконечно топкий разрез.  [c.664]

Из решения (76) для одной сосредоточенной силы, можно с помощью суперпозиции найти решения для других видов нагружения. Рассмотрим, например, случай (рис. 80), когда две равные но величине и противоположные ио знаку силы действуют на бесконечную пластинку в точках О и 0 , находящихся на очень малом расстоянии d друг от друга. Напряжения в любой точке М получаются с помощью суперпозиции напряжений, вызываемых силой в точке 0 и напряжения, вызываемых другой силой в точке О. Рассматривая, наиример, элемент в точке М, перпендикулярный оси х, и обозначая через  [c.142]

Если требуется исследовать нагружение на границе отверстия, которое имеет ненулевые результирующие усилие и момент, можно исходить из решения для сосредоточенной силы, представленного в части (ж) задачи 2 на стр. 197, придавая силе требуемое результирующее значение. Сюда можно добавить решение для момента, представленное в части (а) той же задачи, считая Ь равным бесконечности и а — очень малым. Эти решения отвечают нагрузке, действующей на границе отверстия, которая обладает заданными результирующей силой и результирующим моментом, но распределена иначе, чем требуется. Заданное распределение нагрузки достигается введением некоторого доступного определению нагружения на границе отверстия, причем задача о таком нагружении отвечает требованиям, вытекающим из свойств аналитических потенциалов.  [c.219]

Эпюры, построенные по этим формулам, представлены на рис. 10.25. Как видим, в центре изгибающие моменты обращаются в бесконечность, что является следствием того, что здесь обращается в бесконечность поперечная сила Q. В центре, таким образом, имеет место, как говорят, неустранимая особенность. В реальных условиях сосредоточенных в точ-  [c.418]

Любая конструкция является системой с бесконечно большим числом степеней свободы, так как силы ее веса распределены по ее объему. Однако приближенный расчет конструкции даже в том случае, когда нельзя пренебречь ее весом, можно выполнить как расчет системы с одной степенью свободы. Для этого вес Q конструкции заменяют весом Q, сосредоточенным в некоторой точке. При вынужденных колебаниях эта точка принимается совпадающей с местом приложения возмущающей нагрузки.  [c.534]

Плоская задача. Пусть к противоположным берегам прямолинейной сквозной трещины длиной 21, находящейся в бесконечной пластине, приложены равные и противоположно направленные сосредоточенные силы Р сила Р действует в середине трещины перпендикулярно к ее поверхности. На бесконечности напряжение отсутствует. При помощи (338) находим главный вектор нагрузок, приложенных к дуге AB со стороны нагретой области S (см. рис. 26)  [c.111]

Пусть к противоположным поверхностям круговой дискообразной трещины радиуса R, находящейся в бесконечном теле, приложены равные и противоположно направленные сосредоточенные силы Р сила Р действует по оси круглой дискообразной трещины. В этом случае  [c.112]

Здесь t x,y) — точка области Q С( ,л) — точка контура Г с(лС)=/- / /-/(8лЛ)- фундаментальное решение для задачи изгиба бесконечной пластины г = — х + у — т)) р(С) — интенсивность распределенной нормальной нагрузки />, — модуль сосредоточенной силы, приложенной в точке = 1,2,., и).  [c.11]

Перемещения и деформации точки t(x.y) бесконечной пластины от действия сосредоточенной силы приложенной в точке С( ,п), определяются по формулам [6]  [c.29]

Тангенциальные усилия Г,, Т , в бесконечной пластине от действия сосредоточенной силы р[р ,р определяются по формулам (1.6.7), которые с учетом (1.10.21) записываются в виде  [c.40]

Подставляя (4.2 2) е уравнения (4.1.9), получаем формулы для определения тангенциальных усилий в бесконечной пластине при действии единичной сосредоточенной силы в направлении оси (Л = 1,2)  [c.112]

Усилия на контуре Г, выделенном в бесконечной пластине, от действия единичной сосредоточенной силы определяются по формулам (4.1.10), которые с учетом (4.2.3) принимают вид  [c.112]

Подставляя (4.2.12) в уравнения (4,1.9), (4.1.10), получаем формулы для определения усилий и поворотов в бесконечной пластине при действии единичной сосредоточенной силы, перпендикулярной пластине  [c.114]

Замечание. Представляется естественным интерпретировать решение задачи 3 как расчет оболочки, дополнительно закрепленной в точке = О (вследствие чего там и возникает реакция). Однако такое представление весьма условно, так как по безмоментной теории под сосредоточенными силами перемещения обращаются в бесконечность ( 16.28).  [c.249]

Вычисление средней мощности произведено в соответствии с формулой (5.8). Поскольку эта мощность определяется только мнимой частью в выражении нормального смещения (совпадающая по фазе с нагрузкой часть скоростей точек ее приложения), то бесконечный интеграл в (3.7) не вносит никакого вклада в эти величины. В случае сосредоточенной силы именно данный интеграл обеспечивает обращение в бесконечность смещения (скорости) в точке приложения силы. Это обусловливает обращение в бесконечность мгновенной мощности, развиваемой сосредоточенной силой при возбуждении полупространства, в то время как средняя за период мощность остается ограниченной.  [c.104]

Используя фундаментальные результаты решения пространственной задачи [74, 104], находим, что средняя за период мощность Wo, излучаемая сосредоточенной силой Q ехр (—iwt) в бесконечную упругую среду, определяется по формуле  [c.107]

В материале с величиной v = 0,25 при генерации колебаний сосредоточенной силой основная часть энергии (91%) уносится в бесконечность сферической волной сдвига. В двумерном случае (цилиндрические волны) возрастает интенсивность продольной волны, она уносит уже 25% общей энергии, подводимой от источника.  [c.107]

В работе [1.13] исследованы закономерности усиления шума, создаваемого винтом на режиме висения при больших концевых числах Маха. Отдельно исследовались составляющие шума от толщины, подъемной силы и скачков уплотнения. Установлено, что концевая часть каждой из лопастей производит в неподвижной точке наблюдения импульсный шум, сосредоточенный в узкой зоне и повторяющийся с частотой прохождения лопастей. Исследовались изменения звукового давления по» мере уменьшения относительной толщины лопасти т до нуля. Одновременно неограниченно увеличивалось удлинение лопасти А, с тем, чтобы произведение гХ оставалось порядка 1 (в противном случае при возрастании X до бесконечности и фиксированном т импульсные составляющие от отдельных лопастей в составе шума не выделяются), а при М1 параметр околозвукового подобия (1—М)1х 1 оставался порядка 1. Уровень звукового давления внутри и вне указанной выше узкой зоны изменялся при изменении т или (1 — пропорционально различ-  [c.867]

В кинематике сплошных сред, наряду с принятыми в кинематике дискретной системы точек понятиями перемещений, скоростей и ускорений, появляется характерное для сплошной среды представление о бесконечно малой деформации среды, определяемой тензором деформаций. Если рассматривается непрерывное движение текучей среды, то основное значение приобретает тензор скоростей деформаций, равный отношению тензора бесконечно малых деформаций к бесконечно малому промежутку времени, в течение которого деформация осуществилась. Как с динамической, так и с термодинамической стороны модель сплошной среды отличается от дискретной системы материальных точек тем, что вместо физических величин, сосредоточенных в отдельных ее точках, приходится иметь-дело с непрерывными распределениями этих величин в пространстве — скалярными, векторными и тензорными полями. Так, распределение массы в сплошной среде определяется заданием в каждой ее точке плотности среды, объемное силовое действие — плотностью распределения объемных сил, а действие поверхностных сил — напряжениями, определяемыми отношением главного вектора поверхностных сил, приложенных к ориентированной в пространстве бесконечно малой площадке, к величине этой площадки. Характеристикой внутреннего напряженного состояния среды в данной точке служит тензор напряжений, знание которого позволяет определять напряжения, приложенные к любой произвольно ориентированной площадке. Перенос тепла или вещества задается соответствующими им векторами потоков.  [c.9]

Рассмотрим теперь бесконечную изотропную тонкую пластину, изготовленную из идеального упругопластического материала с одной прямолинейной трещиной длиной 21 [57]. Берега трещины свободны от внешних усилий. К пластине приклепаны поперечные ребра жесткости в точках Z = L i o- Выбор системы координат и обозначения поясняются на рис. 2.7. На бесконечности действует однородное растягивающее напряжение Оу = оо. Действие приклепанных подкрепляющих ребер на схеме заменено четырьмя сосредоточенными силами, приложенными в местах расположения заклепок (рис. 2.7). Материал пластины будем считать удовлетворяющим условию пластичности Треска—Сен-Венана, согласно которому  [c.98]

Контур 2 составлен окружностью большого радиуса с центром в начале координат, берегами разрезов и двумя малыми окружностями с центром в вершинах трещин. Г-интеграл по большой окружности равен нулю, так как напряжения на ней убывают, как 1/г (сосредоточенная сила в бесконечной плоскости). Считаем, что материалы 1 и 2 находятся в упругом состоянии. На основании (3.17) находим  [c.49]

Пластина растягивается на бесконечности напряжениями o i и 0Г2, в результате этого в заклепках появляются сосредоточенные силы Р, растягивающие подкрепляющий стержень постоянного поперечного сечения с площадью Sp (рис. 70, б). При Xi / стержень в теории будем считать бесконечным, однако это предположение не играет существенной роли, так как при удалении от места приложения силы напряжения в этой части стержня убывают очень быстро, так что уже на расстояниях порядка одного-двух диаметров поперечного сечения стержня ими можно пренебречь (т.е. можно считать стержень коротко обрубленным с обоих концов). Материал стержня и пластины, вообще говоря, разный.  [c.159]

Если же составить ряд для изгибающих моментов (6.51), то он будет сходиться значительно медленнее, чем для прогибов, в особенности вблизи приложения силы Р, а непосредственно под силой он вообш е расходится — здесь моменты стремятся к бесконечности. Дело здесь не только и не столько в недостатках данного метода решения. Причина данной особенности состоит в самой модели силы, сосредоточенной в точке (рис. 6.29). Если из пластины вырезать вокруг точки приложения силы элемент х х Ai/ и устремить Аа О и Ау то для уравновешивания конечной силы Р интенсивность поперечных сил и моментов Qy, М , Му на гранях этого элемента должна будет возрастать до бесконечности. Действительно, пусть, например, из  [c.173]

Сосредоточенные нагрузки. Как легко проверить из выражений (3.9ж) и (3.9з), сосредоточенная сила (сосредоточенная в плог скости пластины, но равномерно распределенная по ее толщине), приложенная в вершине клинообразной бесконечной пластины (рис. 3.12, а) или к краю полубесконечной пластин>1 (которую  [c.173]

Движение под действием сосредоточенной силы. —Другой существенный пункт различия между струной и мембраной заключается в реакции на приложенную силу. Струна длиной I, рттянутая в сторону с помощью силы, сосредоточенной в точке х, вмеет форму, которая выражается двумя отрезками прямой, ак это изображено на фиг. 35. Форма эта такова, что сумма двух вертикальных компонент натяжения в точке приложения Thjx и Тк1 1 — х)] даёт силу Р. Смещение к = Ех 1 — х)1Т1 в точке приложения силы равно конечной величине, пропорциональной силе Р. В противоположность этому мембрана не может противостоять силе, сосредоточенной в точке смещение в точке приложения силы оказывается бесконечным, как бы мала ни была эта сила. Например, если бы сила была сосредоточена в центре круглой мембраны радиуса а, то смещение т) точки, лежащей на расстоянии г о г хдентра, было бы равно = (2 /7 ) 1п ( // ) (где 1п означает натуральный логарифм ). Эго выражение является решением уравнения (17.2) для случая равновесия (т. е. когда правая часть уравнения (17.2 равна нулю). Оно становится равным нулю при г = а и равным бесконечности при г = 0.  [c.199]

Как ВИДИЛ1, в точке приложения силы имеется особенность в перемещениях они, как и напряжения, стремятся к бесконечности. Это, как уже указывалось, является следствием схематизации сосредоточенной силы, приложенной в точке. Если воспользоваться выражениями (4.112) или (4.110), (4.111) как функциями влияния, то по выражению типа (4.108) от распределенной нагрузки, приложенной к краю, получим конечные перемещения.  [c.120]

Задачу о действии сосредоточенно силы на границе полуплоскости можно рассматривать как распространение случая нагружения бесконечного клина в вершине силой Р в предполон ении, что угол раствора клина равен л, т. е. а = л/2.  [c.108]

Если, кроме сосредоточенных расклинивающих сил, приложенных в серединах сторон щели, упругая плоскость находится под действием всестороннего сжатия с напряжением р = onst в бесконечности.  [c.523]

Здесь 6 у) Н у)—дельта-функция Дирака. (Относительно обобщенных функций см. работу Лайтхилла [21] ).) Таким образом, растягивающее усилие Т равно нулю всюду, за исключением двух граничных волокон (т. е. поверхностей), где оно обращается в бесконечность, что соответствует сосредоточенным силам, приложенным к этим волокнам. На верхнее во- локно действует сосредоточенное растягивающее усилие, равное (F/D) (L — х), на нижнее — сжимающее усилие той же величины. Поскольку нижняя поверхность не опирается на основание, препятствующее выпучиванию волокна из материала, мы  [c.295]

Рис. 12.90. Бесконечная балка на сплошном.упругом основании а) балка, загруженная сосредоточенной силой б) основная система в виде двух полубесконечных балок в) использование результата, относя1дегося к бесконечной балке, загруженной сосредоточенной силой для отыскания эффекта действия произвольной нагрузки г) эпюра V в роли линии влияния прогиба в сечении под сосредоточенной силой / — линия прогиба бесконечной балки на упругом основании при действии силы, равной единице, в точке А 2 — то же при действии силы, равной единице, в точке В кривая 1 полностью совмещается с крн вой 2 при смещении вправо на расстояние а. Поскольку = В А) (первый индекс —

Балка с сосредоточенными силами. На участке между двумя соседними сосредоточенными силами поперечная сила остается постоянной, а изгибающий момент меняется по закону прямрй. Для построения эпюр Q (д ) и М х) удобно делать подсчет ряда отдельных значений Q и М для сечений, расположенных на бесконечно малых расстояниях левее и правее точек приложения сосредоточенных сил скачки в эпюре Q равны внешним сосредоточенным силам Pj, Pj…  [c.57]

Сосредоточенная сила в вершине клина. Рассматриваемая клинообразная бесконечная область ограничена двумя полупрямыми у = rtxtga под углом 2а ось Ох направлена внутрь этой области, а начало координат (вершина клина) принято за начало полярной системы координат (г, 9), так что —аПроекции силы, приложенной в вершине клина, на оси Ох, Оу обозначаются X, У грани клина предполагаются ненагружен-ными  [c.531]

Тангенциальные усилия в бесконечной пластине от действия сосредоточенной силы Л) определяются в лока 1ьной системе координат /). т по формулам  [c.29]

Здесь поперечная сила имеет в граничной точке х = / особенность, связанную со спецификой метода. Она возникает из-за того, что в этой точке прикладывается сосредоточенный момент. Для того чтобы придать конечное значение поперечной силе, надо ограничиться предельным значением х->/-0, в котором точка х стремится бесконечно близко к точке /, не достигая ее. В этом случае значение 3(-0) = 0. Аналогичная ситуация возникает при применении метода граничных элементов в задаче изгиба пластин. Там поперечная сила выражается через суперсингулярный интеграл, которому придается конечное значение в смысле Адамара.  [c.186]

Остановимся кратко на задачах включения для цилиндрической оболочки. Для пластин эти задачи детально обсуждены в первых трех главах книги. Что 1 касается круговых цилиндрических оболочек, то работ в этой области немного. Можно сослаться на статью Ф. Фишера [75], в которой исследован случай бес- конечно длинной круговой цилиндрической оболочки с бесконечно длинным реб-ром, нагруженным в начале координат продольной сосредоточенной силой (ана- лог задачи Е. Мелана для пластины). Решение задачи стронтси путем разреза-ния оболочки по линии присоединения ребра. Получается незамкнутая панель,, к уравнениям которой сначала применяется преобразование Фурье по продоль- Ной координате. После этого интегрируются обыкновенные дифференциальные уравнения. Константы определяются в явном виде из условий стыковки с реб- > ром для изображения. Трудность, как обычно, состоит в вычислении интегралов. обратного преобразования. Это делается комбинированием квадратурных формул. и асимптотических разложений. Показано, что решеняе по теории пологих оболочек и теории И. Снмондса [82] практически совпадает. Эта задача с учетом изгиба ребер в цитированной статье Ф. Фишера решена впервые. Характер особенностей решения в окрестности приложенной силы, однако, в работе не выведен. Но можно отметить, что как и в задаче Мелана, касательные усилия взаимодействия между ребром и оболочкой будут иметь логарифмическую особен- ность в точке приложения силы. К задаче включения можно приписать и задачу  [c.322]

Сосредоточенная нагрузка, приложенная к углу. Рассмотрим в качестве примера случай вертикальней реакции Р (силы, отнесенной к толацине пластины), которая приложена к нижнему углу балки, которую будем считать бесконечно высокой и длинной, как показано йа рис. 3.12,6. Постоянные А п В можно определить из условия равновесия свободного тела, на которое дейстаует сила Р, например на часть тела, которая на рисунке заштрихована и расположена слева от линии х = а. Расстояние а должное быть конечным, так как напряжения обращаются в бесконечность в начале координат, поэтому при бесконечном а приходится ньГеть дело с неопределенными величинами. .  [c.174]

Влияние свободных поверхностей учитывают с помощью функций в виде полиномов в сочетании с техникой конформных отображений. При этом комплексная переменная г, соответствующая геометрии трещины, выражается как функция другой комплексной переменной g, соответствующей геометрии единичного круга или полуплоскости в бесконечном теле. Иллюстрация этого метода дана Парисом и Си [7], рассмотревшими действие единственной сосредоточенной силы F, направленной под произвольным углом к поверхности трещины. Для представления полей растягивающих и сдвиговых напряжений у вершины трещины, возникающих благодаря этой силе, ими был использован комплексный коэффициент интенсивности напряжений К = К — iK , и после формального вывода Стц и сГзг из полной комплексной функции напряжений Вестергаарда с использованием переменной т] = (z—вместо действительного расстояния г = (Xi — а) [как в выводе уравнения (115) из (ПО)] они смогли записать  [c.75]

---

Сосредоточенные нагрузки (силы и моменты сил)

Выделим на участке, где нет сосредоточенных сил и моментов, малый элемент балки О О — Он находится в равновесии под действием внешней нагрузки, поперечных сил и изгибающих моментов в сечениях Oi и О2 (рис. 64, б). Поскольку в общем случае Q и УИ меняются вдоль оси балки, то в сечении Oi имеем Q (х) и М (х), а в сечении О2 имеем Q (х) + dQ и М (х) + dM. Для вывода, как всегда, изображаем их положительно направленными. Из условия равновесия выделенного элемента получим  [c.54]
Найти характерные сечения балки. Характерными сечениями считаются те, в которых приложены сосредоточенные силы и моменты, начинается или заканчивается распределенная нагрузка, а также те, в которых Q обращается в нуль.  [c.60]

На балку АВ действуют три нагрузки в точке А — сосредоточенная сила /»и момент Т, а на участке СВ=6 м — равномерно распределенная нагрузка интенсивностью д, которую заменим равнодействующей приложенной в точке О — посередине участка СВ. Следовательно (рис. 116, б),  [c.116]

Для решения нелинейных задач статики гибких стержней необходимо знать поведение внешних нагрузок в процессе деформации стержня, а также необходимо учитывать изменение краевых условий, например перемещение шарнира (рис. 1.2). Конечное состояние гибкого стержня будет различным, если, например, нагружать стержень в одном случае мертвой- силой ( мертвой называется нагрузка, сохраняющая при деформации системы свое направление), а в другом — следящей, т. е. силой, которая в процессе деформации стержня сохраняет свое направление по отношению к стержню, например образует неизменные углы с подвижными осями. В более общем случае нагружения на стержень кроме сосредоточенных сил и моментов могут действовать и распределенные силы и моменты.  [c.15]

Рассмотрим более подробно возможные случаи поведения внешней нагрузки (распределенных и сосредоточенных сил и моментов), входящих в векторные уравнения (1.31), (1.32). Уравнения (1.31) — (1.35) справедливы для больших перемещений  [c.23]

Уравнения равновесия (6.91) —(6.102) получены в осях, связанных с линией центров жесткости. В предыдущих задачах считалось, что центр жесткости и центр тяжести сечения совпадают, или считалось, что линии действия распределенных сил и моментов q и р, сосредоточенных сил Рлинию центров жесткости. Аэродинамическая нагрузка приводится к центру тяжести сечения, поэтому при приведении ее к центру жесткости сечения появляется дополнительный распределенный момент n q Xa (а = —аез), поэтому полный распределенный момент, входящий в уравнение (6.94),  [c.257]

Вывод уравнений. Рассмотрим стержень (рис. 6.6), нагруженный сосредоточенной силой и моментом, с учетом случайных составляющих АР и АТ. Действующая на упругие элементы, например, распределенная случайная нагрузка Ад (зависящая от Аа) вызовет появление случайных составляющих векторов, характеризующих напряженно-деформированное состояние стержня  [c.142]

Помимо распределенной нагрузки к балке приложены сосредоточенные силы в тех сечениях, где на эпюре Q имеются скачки, и сосредоточенные моменты в местах скачков на эпюре М. Значения и направления сосредоточенных сил и моментов можно определять по следующим формулам, которые получены из рассмотрения равновесия элемента балки длиной dz, выделенного двумя сечениями слева и справа от скачков на эпюрах Q и М  [c.105]

Результаты многочисленных точных и приближенных решений убеждают в том, что фактический способ приложения силы и момента к концу стержня сказывается лишь в непосредственной близости к этому концу. В данном случае это означает, что если нас интересуют прогибы и удлинение балки в целом, нам нет необходимости детально анализировать реальную ситуацию, изображенную на рис. 1.5.3, а, при расчетах достаточно исходить из упрощенной схемы, представленной на рис. 1.5.3, б, которая носит совершенно условный характер, поскольку ни сосредоточенных сил, ни сосредоточенных моментов не существует. Область, в которой сказывается фактический способ приложения нагрузки, заштрихована на рисунке, границы этой области тоже условны вне ее состояния, соответствующие статически эквивалентным нагрузкам, отличаются достаточно мало. Что значат слова достаточно мало , мы пока не уточняем. Высказанное правило носит название принципа Сен-Венана, довольно расплывчатая формулировка связана с тем, что этот принцип не доказывается для общего случая, а иллюстрируется многочисленными примерами.  [c.27]

Заметим, что при применении метода Рэлея требование удовлетворения функцией v z) всех граничных условий является излишним. Разрывы вторых производных функций и (г) соответствуют приложенным сосредоточенным моментам, разрывы третьих производных — сосредоточенным силам. Следовательно, если функция v z) непрерывна вместе с первой производной и удовлетворяет граничным условиям, наложенным на прогиб и угол поворота, она всегда может быть представлена как функция прогиба некоторой балки под действием распределенной нагрузки, сосредоточенных сил и моментов и доказательство теоремы Рэлея сохраняет силу. Будем называть граничные условия, налагаемые на v z) и v z) кинематическими условиями, а на момент и перерезывающую силу, т. е. на и» (z) и и » (z) — динамическими условиями.  [c.203]

Рассмотрим один из методов численного решения линейных дифференциальных уравнений — метод начальных параметров. Изложенный ниже метод справедлив не только для стержня, нагруженного по всей длине распределенной нагрузкой, но и для общего случая нагружения, когда распределенная нагрузка приложена к части стержня и, кроме того, действуют сосредоточенные силы и моменты (см. рис. В.11)  [c.196]

Указание. Каждая из задач может быть решена по методу сил с применением- способа группировки нагрузок на симметричные и антисимметричные составляющие или с применением способа аналогий. Кроме того, при произвольном числе сосредоточенных нагрузок—сил и моментов — можно каждую задачу решить, комбинируя решения задач а), б), в) для отдельных нагрузок. Этот способ применим и тогда, когда нагрузки образуют систему уравновешенных сил при суммировании действий отдельных нагрузок влияние распределенных реакций д (р) автоматически исключаете .  [c.383]

Перемещения (прогибы и углы поворота) системы в результате ее деформации условимся обозначать А , где индекс т указывает направление перемещения, а п — причину, вызвавшую его. Таким образом, А , — перемещение по направлению силы т, вызванное силой п. Перемещение А , может представлять собой либо линейное смещение, либо угол поворота (в радианах) в зависимости от того, является сила т сосредоточенной силой или сосредоточенным моментом. Под силой п понимается любая нагрузка, действующая на сооружение, например нагрузка, состоящая из нескольких сосредоточенных сил и моментов и какой угодно распределенной нагрузки.  [c.429]

Если внешняя распределенная нагрузка q отсутствует, правая часть уравнения обращается в нуль, а сосредоточенные силы и момент учитываются путем наложения соответствующих граничных условий при определении постоянных интегрирования.  [c.170]

Обозначают характерные сечения балки. Ими являются концевые сечения балки, опоры, точки приложения сосредоточенных сил и моментов, начало и конец распределенной нагрузки.  [c.33]

Выводы о взаимосвязи эпюр М и Q между собой и с внешней нагрузкой позволяют обходиться без составления уравнений изгибающих моментов и поперечных сил для каждого участка балки. Достаточно вычислить ординаты эпюр для характерных сечений И соединить их линиями в соответствии с изложенными вьпие правилами. Характерными являются сечения балки, где приложены сосредоточенные силы и моменты (включая опорные сечения), а также сечения начала и конца участков с равномерно распределенной нагрузкой. Для определения максимальных значений изгибающих моментов дополнительно вычисляют моменты в сечениях, где поперечные силы равны нулю. Вычисления при этом менее трудоемки, чем при построении эпюр по уравнениям.  [c.106]

Итак, внешняя нагрузка, действующая на стержень и вызывающая его поперечный изгиб в плоскости Oyz складывается из распределенных силовой и моментной нагрузок ду и и сосредоточенных сил и моментов Ру, Ш . При этом указываются участки, на которых имеет место та или иная распределенная силовая или моментная нагрузка и координата сечения приложения сосредоточенной силы или сосредоточенного момента.  [c.202]

Разумеется, что точки, в которых у рассчитываемого стержня имеется излом оси и (или) ступенька в поперечных сечениях (в форме и (или) размерах), принимаются в качестве узлов обязательно. Если на рассчитываемый объект действуют внешние сосредоточенные силы и моменты, то и точки их приложения также принимаются в качестве узлов. Распределенные же силовая и моментная нагрузки приводятся к узлам, принятым на основе вышеизложенных соображений, или, если они оказываются слишком редкими, то —и к специально для этой цели введенным узлам. Таким образом, распределенные нагрузки сводятся также к сосредоточенным силам и моментам.  [c.355]

Рис. 2.56. Нормальные силы и моменты в ребрах и в верхних поясах диафрагм модели при сосредоточенных нагрузках Р=1600 Н а — места приложения нагрузок б — силы и моменты в ребрах и в диафрагме при нагрузке в точке 3 в — силы и моменты в ребрах и в диафрагме при нагрузке в точке 4

Расчет ребристых оболочек на основании решения контактной задачи взаимодействия ребра с плитой. В соответствии с работой [12] в ПИ-1 Госстроя СССР проведен расчет ребристой двухволновой модели (см. 2.2.2) на действие сосредоточенных сил. В расчете учитывалось влияние скатной составляющей нагрузки. Как видно из рис. 2.86, результаты такого расчета наиболее близки к опытным данным. В этом случае имеет место удовлетворительное качественное и количественное совпадение в распределении нормальных сил и моментов. В частности, в месте  [c.170]

Показано, что при введении условной упруго вязкой схемы для учета малого внутреннего трения пригодна известная методика с использованием функций и интегралов А. Н. Крылова. Приведешь соответствующие решения для случаев нагрузки балки сосредоточенными силами и моментами. Дана числовая оценка. Библ. 6.  [c.222]

Комбинируя случай нагружения части балки равномерно распределенной нагрузкой со случаями нагружения сосредоточенной силой и моментом на концах участка, можно получить расчетные величины для балки ограниченной длины.  [c.68]

Для определения кривых прогибов трубопровода выбираем точку приведения, нагружаем систему в этой точке сосредоточенной силой, освобождаем один из концов трубопровода и с помощью способа переноса сил и моментов определяем нагрузку на каждый из участков трубопровода. Интегрированием уравнения кривой статического прогиба (в которой должны быть учтены перемещения всех участков трубопровода по трем осям координат) находим. приведенную массу трубопровода. Приведенный коэффициент  [c.193]

Для стержней сосредоточенными нагрузками являются силы и пары сил (моменты), что показано на рис. 1.22, а, б. Сосредоточенная сила имеет размерность Н, кН, а сосредоточенный момент — соответственно Нм, кНм. По отношению к оси стержня все нагрузки можно привести к осевым (рис. 1.23, а), поперечным (рис. 1.23,6) и скручивающим (рис. 1.23, в) составляющим.  [c.16]

Формула (16.27.2) составлена в предположении, что в верхнем полюсе географической системы координат, т. е. в точке S = О, оболочка, вообще говоря, будет испытывать действие силы и момента. Однако (16.27.2) остается в силе и в случае, когда точка S = О не загружена. Для этого надо только выбирать силы и моменты, приложенные в точках = р, так, чтобы они были в совокупности уравновешены. При этом в точке S = О сосредоточенные силы и моменты будут отсутствовать. Более существенно принятое выше предположение, что ни одна из точек приложения сосредоточенных сил и моментов не совпадает с нижним полюсом географической системы координат ( р = оо). Поэтому задачу о построении комплексной функции напряжения для случая, когда сосредоточенная нагрузка действует в точке = оо, надо рассмотреть отдельно.  [c.237]

Поправки, которые вносит локальный краевой эффект в окрестности точки приложения нагрузки, имеют не только количественный, но и качественный характер. Он меняет порядок особенностей функций, определяющих перемещения, усилия и моменты оболочки. А именно, за счет локального краевого эффекта происходит снижение порядка особенностей. Для общего случая порядок особенностей в перемещениях, усилиях и моментах оболочки под сосредоточенными воздействиями разобран в работе [132]. Для сферической оболочки этот вопрос обсуждался в статье [40]. Там же задача действия на сферическую оболочку произвольной системы сосредоточенных сил и моментов решена по моментной теории точно (в замкнутой форме).  [c.244]

Это значит, что предложенным способом поставленная задача не всегда может быть решена. Надо требовать, чтобы действующая на оболочку сосредоточенная нагрузка удовлетворяла условиям, вытекающим из (17.30.9) и из формул (16.26.14), связывающих константы Oj, Оо, a i с компонентами сосредоточенной силы и момента. Эти условия записываются так  [c.247]

Схема нагрузки вала сосредоточенными силами и моментами (рис. 5.19, б) показывает, что вал работает на изгиб в вертикальной плоскости, изгиб в горизонтальной плоскости и кручение. Рассмотрим каждую деформацию отдельно, пользуясь при-нцшюм независимости действия сил.  [c.172]

Подставляя в уравнение для функции напряжений (10.6.8), мы получим дифференциальное уравнение четвертого порядка для функций / , одинаковое как для решения Рибьера, так и для решения Файлона. Каждая из функций / будет зависеть от четырех констант. Представляя заданные при Х2 = 6 нагрузки или перемещения формально рядами по косинусам или синусам аргумента, кратного nxjl, мы находим эти константы таким образом, граничные условия на длинных сторонах оказываются удовлетворенными. Подчеркнем еще то, как это уже делалось неоднократно, что ряды Фурье для заданных величин нагрузок вовсе не обязательно должны быть сходящимися, нагрузки могут быть разрывными и даже содержать дельта-функции и.чи производные от них (сосредоточенные силы и моменты).  [c.355]

Ось балки направляется по оси х оси совмещаются с главными осями сечения у (вертикальная) и z (горизонтальная). Обозначения внешних нагрузок сосредоточенные силы Р в кГ или т сосредоточенные моменты L в кГсм или тм , интенсивность сплошной нагрузки р х) в кГ1м, где X — координата сечения балки. Проекции сил и нагрузок, направленных вниз, считаются положительными, и наоборот. Опорные реакции (силы и моменты) после их определения рассматриваются как в(1ешняя нагрузка.  [c.50]

Обозначения и правило знаков для р, Q и М—см. фиг. 13, а. Уравнения для Q(x) и М(х) составляются отдельно для каждого участка балки последовательным интегрированием эпюр р (х) и Q (х) по формулам (54). За участок балки принимается каждая ее часть между соседними сосредоточенными силами и моментами, имеющая один закон сплошной нагрузки р (х). Начальные па раметры Q (0) и М (0) — значения Q и М в сечении л = О (или на границау у част ков) опорные реакции определяются с помощью уравнений статики (см. т. I, гл. XVI11, стр. 352).  [c.51]

В истеме уравнений (3.3)—(3.4) неизвестными являются векторы Q и ЛТ, известными — действующие распределенные нагрузки, а также сосредоточенные силы и моменты, приложенные к стержню (см. рис. 3.1), и условия закрепления стержн . Система уравнений (3.3)—(3.4) не является полной, так как определить Q и Л1 из этой системы в общем случае нельзя. Дело в том, что в уравнение (3.4) входит единичный вектор натурального триедра, положение которого  [c.68]

Рассмотрим содержание ее правой части. Первый столбец формул показывает, что потенциальная энергия деформации равна половине произведения силы или момента пары сил на перемеитенпе того сечения, где эта сила или соответственно пара сил приложены. Условимся называть термином обобщенная сила любую нагрузку, вызывающую деформацию, т. е. и сосредоточенную силу, и момент пары сил. Перемещение же, соответствующее этой обобщенной силе, будем называть обоби снным перемещением. Соответствие заключается в том, что речь идет о перемещении сечения, где приложена сила, причем о таком перемещении, произведение которого на эту силу дает величину работы. Для сосредоточенной силы это будет линейное перемещение по направлению действия силы удлинение, прогиб для пары сил угол поворота по направлению действия момента пары. Формулы первого столбца можно обобщить так потенциальная энергия деформации численно равна половине произведения обобщенной силы на обоби енное перемеш ение.  [c.313]

К балке приложены активные силы и моменты. Это — сила тяжести балки Р, которая приложена посредине балки, заданная сила F, пара сил с моментом М и равномерно распределенная по участку КВ нагрузка q. Вместо равномерно распределенной нагрузки удобнее рассмотреть сосредоточенную силу Q, равную по мо/дулю Q = q КВ = 0,5 Н/м 3 м = 1,5 PI и приложенную посредине участка ATjB. На расчетной схеме мы не будем изображать равномерно распределенную нагрузку, а заменим ее силой Q. (В сущности, мы уже не раз пользовались в задачах подобной заменой, когда изображали вес балки посредине балки — ведь силы тяжестрг тоже равномерно распределены по длине балки.)  [c.59]

---

Набор концентрированной силы

| Elder Scrolls Online Wiki

Войти в систему

Помогите
Выход Переключить навигацию
• Вики Главная
  • Вики-дом
  • Сообщество и социальные сети
    • Медиа и искусство
      • Галерея
      • Фан-арт
      • Индекс потоков
    • Чат
    • Форум
    • Гильдии
    • ID игроков
      • Пар
      • PlayStation
      • Xbox
    • ESO Reddit
  • Вики-форумы
  • Wiki To-Do
  • Wiki Shop
  • Блог Fextralife
  • Fextralife Wiki Hub
• Общая информация
  • Общая информация
  • О The Elder Scrolls Online
    • Tamriel Unlimited (модель B2P)
    • Учебники
  Описание обновления
  • DLC
  • Органы управления
    • Эмоции и жесты
  • Combat
  • Гильдии
  • Кронный магазин
  • Крепления
  • Отличия консоли и ПК
  • Часто задаваемые вопросы
• Информация о персонаже
  • Информация о персонаже
  • Гонки
  • Классы
    • Некромант
    • Рыцарь Дракона
    • Ночной клинок
    • Колдун
    • Тамплиер
    • Надзиратель
  • Статистика
    • Скорби
    • Камни Мундуса
  • Система чемпионов
  • Фракции
    • Ковенант Даггерфолла
    • Эбонхартский пакт
    • Альдмерский Доминион
  • Строит
    • PvE Строит
    • PvP Строит
• Навыков
  • Навыки
  • Навыки чемпиона
  • Навыки класса
  • Навыки оружия
  • Навыки брони
  • Навыки гильдии
  • Мировые навыки
  • Навыки войны союзов
  • Расовые навыки
  • Навыки ремесла
• Оборудование
  • Оборудование
  • Наборы
  • Броня
    • Легкая броня
    • Средняя броня
    • Тяжелая броня
  • Щиты
  • Оружие
  • Символы
  • Красители
• Ремесло
  • Создание
  • Мотивы и стили
  • Черты
  • Алхимия
  • Кузнечное дело
  • Ткань
  • Наложение чар
  • Подготовка
  • Изготовление ювелирных изделий
.
сосредоточенная сила — это … Что такое сосредоточенная сила?
сосредоточенная сила — сила, действующая вдоль одной линии в пространстве. Сосредоточенные силы — полезные математические идеализации, но их нельзя найти в реальном мире, где все силы являются либо объемными силами, действующими в объеме, либо поверхностными силами, действующими в пределах…… Глоссарий по механике
сила — направленное взаимодействие между двумя объектами, которое имеет тенденцию изменять импульс обоих.Поскольку сила имеет направление и величину, ее можно выразить как вектор приложенной силы осевая сила сила тела тормозная сила сила развала центральная сила…… Глоссарий механики
сосредоточенная нагрузка — внешняя сила, которая является сосредоточенной силой… Словарь механики
Концентрация сил — это практика сосредоточения вооруженных сил, чтобы задействовать такую ​​подавляющую силу против части вражеских сил, что несоответствие между двумя силами только действует как множитель силы в пользу сосредоточенные силы … Википедия
Force 136 — это общее прикрытие подразделения британской организации времен Второй мировой войны, Special Operations Executive (SOE).Отряд 136 действовал в регионах театра военных действий в Юго-Восточной Азии, которые были оккупированы Японией с 1941 по…… Wikipedia
force — принудительно, прил. беспомощный, прил. форсер, n. принудительно, нареч. / fawrs, fohrs /, n., v., принуждение, принуждение. п. 1. физическая сила или сила, которыми обладает живое существо: он использовал всю свою силу, чтобы открыть окно. 2. сила или мощь, проявленная к…… Универсалию
Концентрированная солнечная энергия — Солнечная электростанция PS10 концентрирует солнечный свет от поля гелиостатов на центральной солнечной электростанции.Системы концентрированной солнечной энергии (CSP) используют зеркала или линзы для концентрации большой площади солнечного света или солнечной тепловой энергии на…… Wikipedia
Концентрат — Концентрат Концентрат (? Или?), V. T. [Имп. & п. п. {Концентрированный}; п. пара & vb. п. {Концентрация}.] [Прив. con + L. centrum center. Ср {Concenter}.] 1. Привести или направить к общему центру; сплотиться теснее; собрать в … … Международный словарь английского языка
Силовое поле — Для использования в других целях, см Силовое поле (значения).Силовое поле, иногда называемое энергетическим щитом, силовым щитом или дефлекторным щитом, представляет собой концепцию сильно ограниченного поля значительной величины, так что объекты, на которые воздействует…… Wikipedia
Speed ​​Force — Speed ​​Force — это вымышленная концепция, представленная в различных комиксах, опубликованных DC Comics. Источник всей скорости Speed ​​Force — это нечетко определенная экстрамерная энергетическая сила, от которой большинство сверхскоростных героев приводили в действие героев, таких как множественные…… Википедия
База ВВС Карсвелл — Инфобокс Название аэропорта = База ВВС Карсвелл собственное имя = ширина изображения = 300 caption = 31 января 1995 г. image2 width = caption2 = IATA = FWH ICAO = KFWH FAA = FWH type = Военный владелец = United States Air Расположение силы = Форт-Уэрт, штат Техас, построенный… Wikipedia
,
сосредоточенная сила — это … Что такое сосредоточенная сила?
сосредоточенная сила — сила, действующая вдоль одной линии в пространстве. Сосредоточенные силы — полезные математические идеализации, но их нельзя найти в реальном мире, где все силы являются либо объемными силами, действующими в объеме, либо поверхностными силами, действующими в пределах…… Глоссарий по механике
сила — направленное взаимодействие между двумя объектами, которое имеет тенденцию изменять импульс обоих.Поскольку сила имеет направление и величину, ее можно выразить как вектор приложенной силы осевая сила сила тела тормозная сила сила развала центральная сила…… Глоссарий механики
сосредоточенная нагрузка — внешняя сила, которая является сосредоточенной силой… Словарь механики
Концентрация сил — это практика сосредоточения вооруженных сил, чтобы задействовать такую ​​подавляющую силу против части вражеских сил, что несоответствие между двумя силами только действует как множитель силы в пользу сосредоточенные силы … Википедия
Force 136 — это общее прикрытие подразделения британской организации времен Второй мировой войны, Special Operations Executive (SOE).Отряд 136 действовал в регионах театра военных действий в Юго-Восточной Азии, которые были оккупированы Японией с 1941 по…… Wikipedia
force — принудительно, прил. беспомощный, прил. форсер, n. принудительно, нареч. / fawrs, fohrs /, n., v., принуждение, принуждение. п. 1. физическая сила или сила, которыми обладает живое существо: он использовал всю свою силу, чтобы открыть окно. 2. сила или мощь, проявленная к…… Универсалию
Концентрированная солнечная энергия — Солнечная электростанция PS10 концентрирует солнечный свет от поля гелиостатов на центральной солнечной электростанции.Системы концентрированной солнечной энергии (CSP) используют зеркала или линзы для концентрации большой площади солнечного света или солнечной тепловой энергии на…… Wikipedia
Концентрат — Концентрат Концентрат (? Или?), V. T. [Имп. & п. п. {Концентрированный}; п. пара & vb. п. {Концентрация}.] [Прив. con + L. centrum center. Ср {Concenter}.] 1. Привести или направить к общему центру; сплотиться теснее; собрать в … … Международный словарь английского языка
Силовое поле — Для использования в других целях, см Силовое поле (значения).Силовое поле, иногда называемое энергетическим щитом, силовым щитом или дефлекторным щитом, представляет собой концепцию сильно ограниченного поля значительной величины, так что объекты, на которые воздействует…… Wikipedia
Speed ​​Force — Speed ​​Force — это вымышленная концепция, представленная в различных комиксах, опубликованных DC Comics. Источник всей скорости Speed ​​Force — это нечетко определенная экстрамерная энергетическая сила, от которой большинство сверхскоростных героев приводили в действие героев, таких как множественные…… Википедия
База ВВС Карсвелл — Инфобокс Название аэропорта = База ВВС Карсвелл собственное имя = ширина изображения = 300 caption = 31 января 1995 г. image2 width = caption2 = IATA = FWH ICAO = KFWH FAA = FWH type = Военный владелец = United States Air Расположение силы = Форт-Уэрт, штат Техас, построенный… Wikipedia
,
сосредоточенная сила — это … Что такое сосредоточенная сила?
сосредоточенная сила — сила, действующая вдоль одной линии в пространстве. Сосредоточенные силы — полезные математические идеализации, но их нельзя найти в реальном мире, где все силы являются либо объемными силами, действующими в объеме, либо поверхностными силами, действующими в пределах…… Глоссарий по механике
сила — направленное взаимодействие между двумя объектами, которое имеет тенденцию изменять импульс обоих.Поскольку сила имеет направление и величину, ее можно выразить как вектор приложенной силы осевая сила сила тела тормозная сила сила развала центральная сила…… Глоссарий механики
сосредоточенная нагрузка — внешняя сила, которая является сосредоточенной силой… Словарь механики
Концентрация сил — это практика сосредоточения вооруженных сил, чтобы задействовать такую ​​подавляющую силу против части вражеских сил, что несоответствие между двумя силами только действует как множитель силы в пользу сосредоточенные силы … Википедия
Force 136 — это общее прикрытие подразделения британской организации времен Второй мировой войны, Special Operations Executive (SOE).Отряд 136 действовал в регионах театра военных действий в Юго-Восточной Азии, которые были оккупированы Японией с 1941 по…… Wikipedia
force — принудительно, прил. беспомощный, прил. форсер, n. принудительно, нареч. / fawrs, fohrs /, n., v., принуждение, принуждение. п. 1. физическая сила или сила, которыми обладает живое существо: он использовал всю свою силу, чтобы открыть окно. 2. сила или мощь, проявленная к…… Универсалию
Концентрированная солнечная энергия — Солнечная электростанция PS10 концентрирует солнечный свет от поля гелиостатов на центральной солнечной электростанции.Системы концентрированной солнечной энергии (CSP) используют зеркала или линзы для концентрации большой площади солнечного света или солнечной тепловой энергии на…… Wikipedia
Концентрат — Концентрат Концентрат (? Или?), V. T. [Имп. & п. п. {Концентрированный}; п. пара & vb. п. {Концентрация}.] [Прив. con + L. centrum center. Ср {Concenter}.] 1. Привести или направить к общему центру; сплотиться теснее; собрать в … … Международный словарь английского языка
Силовое поле — Для использования в других целях, см Силовое поле (значения).Силовое поле, иногда называемое энергетическим щитом, силовым щитом или дефлекторным щитом, представляет собой концепцию сильно ограниченного поля значительной величины, так что объекты, на которые воздействует…… Wikipedia
Speed ​​Force — Speed ​​Force — это вымышленная концепция, представленная в различных комиксах, опубликованных DC Comics. Источник всей скорости Speed ​​Force — это нечетко определенная экстрамерная энергетическая сила, от которой большинство сверхскоростных героев приводили в действие героев, таких как множественные…… Википедия
База ВВС Карсвелл — Инфобокс Название аэропорта = База ВВС Карсвелл собственное имя = ширина изображения = 300 caption = 31 января 1995 г. image2 width = caption2 = IATA = FWH ICAO = KFWH FAA = FWH type = Военный владелец = United States Air Расположение силы = Форт-Уэрт, штат Техас, построенный… Wikipedia
,