На статике что значит – Статика что это? Значение слова Статика

Статика что это? Значение слова Статика

Значение слова Статика по Ефремовой:

Статика — 1. Раздел теоретической механики, изучающий законы равновесия тел.
2. Равновесие тел под действием приложенных к ним сил (в физике).


1. Отсутствие движения, состояние покоя. неподвижность.
2. перен. Отсутствие развития.

Значение слова Статика по Ожегову:

Статика — Раздел механики, изучающий законы равновесия тел под действием приложенных к ним сил


Статика Состояние покоя в какой-нибудь определенный момент Lib

Статика в Энциклопедическом словаре:

Статика — (греч. statike) — раздел механики, в котором изучаются условияравновесия тел под действием сил. Кроме статики твердого тела различаютстатику жидкостей (гидростатику) и статику газов (аэростатику).

Значение слова Статика по словарю Ушакова:

СТАТИКА
статики, мн. нет, ж. (греч. statike-равновесие). 1. Отдел теоретической механики, учение об условиях равновесия тел (мех.). 2. Состояние покоя для данного момента. противоп. динамика во 2 знач. (науч.).

Значение слова Статика по словарю Даля:

Статика
ж. греч. начала механики, наука о равновесии, покое. -тический, к ней относящ. Статистика, наука о силе и богатстве государства, о состоянии его в данную пору. история и география в известный срок. -тический, к сему относящ. Статистик, ученый, писатель, занимающийся сею наукой. Статист, -тка, актер, актриса без речей, немой лицедей.

Значение слова Статика по словарю Брокгауза и Ефрона:

Статика — представляет собой тот отдел механики, в котором рассматриваются условия равновесия сил, приложенных к телу. При равновесии сил требуется, чтобы ни одна точка тела не имела ускорения. Если рассматриваемое тело есть свободная материальная точка, то для равновесия приложенных к ней сил необходимо, чтобы их геометрическая сумма (см.) или равнодействующая была равна нулю. Если материальная точка не может сходить с гладкой поверхности, то, при положениях равновесия, геометрическая сумма приложенных к ней сил должна быть равна и прямо противоположна реакции поверхности, а так как реакция гладкой поверхности направлена по нормали, то и геометрическая сумма приложенных к точке сил должна быть направлена по нормали. В этом состоит условие равновесия сил, приложенных к материальной точке, остающейся на гладкой поверхности. Если имеем систему, состоящую из n материальных точек, связанных между собою p механическими связями, то число условий равновесия, которым должны удовлетворять силы в случае равновесия, должно быть равно 3 n—p=k, т. е. числу степеней свободы (см.) системы. Эти условия равновесия могут быть получены или из уравнений равновесия, число которых равно 3 n, или же помощью начала возможных перемещений (см. Виртуальные перемещения), примененного к рассматриваемой системе. В случае свободной неизменяемой системы или свободного твердого тела число степеней свободы равно шести, а потому таково же число условий равновесия свободного твердого тела. Три из этих условий выражают, что равны нулю проекции на оси координат главного вектора всех приложенных к телу сил. другие три условия выражают, что равны нулю проекции на оси координат главного момента сил вокруг какой-либо точки. Говоря иначе, для равновесия сил, приложенных к свободному твердому телу, необходимо, чтобы были равны нулю главный вектор и главный момент их вокруг любой точки. Если твердое тело несвободно, а опирается на опоры, то нужно принять во внимание реакции этих опор. Все это излагается в курсах теоретической механики и в специальных курсах С.. там же рассматриваются также и вопросы о том, каким образом можно уравновесить данную совокупность сил, приложенных к твердому телу. Оказывается, что в тех случаях, когда главный момент сил перпендикулярен к главному вектору их, то можно найти такую прямую линию, параллельную главному вектору (центральную ось), вокруг точек которой главный момент сил равен нулю. Данная совокупность сил может быть в этом случае уравновешена одной силой, равной и прямо противоположной главному вектору и приложенной к любой точке центральной оси. Если главный вектор совокупности сил равен нулю, но главный момент не равен нулю, то совокупность сил может быть уравновешена парой сил. Если ни главный момент, ни главный вектор не равны нулю, то всегда можно уравновесить совокупность сил двумя силами, и притом весьма различным образом. Можно также в этих случаях уравновесить совокупность сил одной силой и одной парой сил. Кроме того, всегда можно найти такую прямую линию, параллельную главному вектору, что главный момент вокруг любой точки этой прямой будет параллелен главному вектору. Такая прямая линия называется центральной осью данной совокупности сил. Силы эти можно уравновесить парой сил, момент которых противоположен и равен центральному главному моменту, и одной силой, равной и противоположной главному вектору и приложенной к любой точке центральной оси. Если к твердому телу приложены параллельные силы, главный вектор которых не равен нулю, то эту совокупность можно уравновесить одной силой, противоположной и равной их равнодействующей. В этом случае можно найти такую точку, положение которой не изменится при перемене общего направления параллельных сил. такая точка называется центром параллельных сил. В С., кроме равновесия сил, приложенных к твердому телу, рассматриваются также вопросы о равновесии гибких нитей, гибких поверхностей и других деформируемых упругих и неупругих тел, а также жидкостей. Д. Б.


Статика — Так называют в сельском хозяйстве учение о поддержании равновесия между истощением и возмещением плодородия почвы. Начало С. относится ко временам Тэера, из хозяйства которого в Мёглине расходились не только по Германии, но и по другим странам разные сельскохозяйственные положения, которые признавались современниками почти догмами. Все эти догмы истекали из той основной мысли, что растение живет и питается так называемым гумусом — перегноем [Почвы торфяные, болотные, хотя в них всего больше перегноя, Тэер не считал за плодородные.], продуктом разложения растительных или животных остатков. Отсюда — все заботы хозяев о накоплении в почве возможно большего количества гумуса. Самый большой расход в почве последнего, как предполагалось, происходил от культуры растений хлебных, масличных и прядильных. Такие культуры старались возможно ограничивать, вводя на место их посевы кормовых трав, так как последние имеют длинные корни, оставляют после себя много остатков, способны к образованию гумуса и дают возможность содержать больше скота, а, следовательно, получать и больше навоза. Навоз же, пo Тэеру, считался самым лучшим гумусом. Сперва сам Тэер, а потом его последователи, чтобы хозяевам-практикам дать, так сказать, программу для распределения растений по полям, составили так называемую С. Эта С. имела целью показать приход и расход почвы — приход вследствие непосредственного унаваживания полей, снабжения гумусом от дикорастущих растений (пар, залежь), от остатков корней культурных растений. расход — от культуры тех или других растений, урожаи которых так или иначе отчуждались от хозяйства. Из лиц, трудившихся над разработкою С., особенно замечательны, кроме самого Тэера, Вульфен, Бургер, Швейцер, Клеман, Веккерлин, Хлубек и в особенности Пабст. Каждый из них в положительных цифрах определял, насколько истощает почву рожь, овес, пшеница и пр. и, с другой стороны, насколько обогащают ее кормовые травы — клевер, люцерна, шпергель, тимофеевка, а равно пар и залежь. Знание этих цифр составляло верх понимания рационального хозяйства, а вопрос, откуда и каким путем создалась такая приходо-расходная книга почвы, — мало кого интересовал. Целое полустолетие так называемые рациональные хозяева вели учет своему хозяйству по цифрам С., особенно С. Пабста, пользовавшейся в то время наибольшею популярностью. Даже профессора сельскохозяйственных академий не только не восставали против С., напротив, вводили ее в свои курсы и учили, как делать учет полеводства. Мы коснемся лишь главнейших из С., которые применялись на практике и в наших русских хозяйствах. Так как практики требовали от теории рецептов, которые показывали бы, сколько они должны возвращать почве питательных веществ в виде того или другого удобрения при различных севооборотах, чтобы не истощать ее и удовлетворять условиям равновесия, то Тэер, основатель первого такого систематического учения, решился предложить цифры, которые он вывел, исходя a priori из того положения, что истощение почвы колосовыми хлебами находится в прямом отношении с содержанием зернами последних питательных веществ. По данным тогдашнего анализа последних, заключалось в 100 ф. пшеницы — 83,4 ф., ржи — 70,8 ф., ячменя — 65,73 и овса — 63,46 ф. Отсюда если питательность ржи, а следовательно, и запрос ее на питательные вещества в почве (или истощение, производимое ею) принять за 100, то такою же цифрою для пшеницы будет 127, для ячменя 80, а для овса 77. Эти цифры выражают только относительную истощаемость почвы растениями. оставалось неизвестным, сколько нужно было положить навоза, чтобы вполне вознаградить почву за принесенный ею урожай. Для этой цели за единицу абсолютного истощения, производимого каждым растением, Тэер принял 2 центнера хлевного навоза, названные им градусом. Основываясь на некоторых опытных данных, он вывел, что 1 шеффель (2 четверика) пшеницы, взятый с 1 моргена (1/4 десятины) истощает почву на 6,5° = 13 центнерам навоза. 1 шеффель ржи истощает почву на 5,0° = 10 центнерам навоза. 1 шеффель ячменя истощает почву на 3,5° = 7 центнерам навоза. 1 шеффель овса истощает почву на 2,5° = 5 центнерам навоза. Другими словами, чтобы почва не истощалась культурой, ей следует возвращать за каждый шеффель пшеничного зерна 13 центн. навоза на морген, ржи — 10 центн., ячменя — 7 центн. и за каждый шеффель овса — 5 центн. хлевного навоза от рогатого скота. Подобным же образом Тэер дошел до убеждения, что один год культуры клевера обогащает почву на пространстве одного моргена на 10°, или 20 центн. хлевного навоза. такое же обогащение производит один год выгона, один год пара и 1 воз навоза в 20 центн. По этим данным учитывались все севообороты. Вот примеры такого учета:

Морген в клине Приход в почву Расход
1-ый год. Пар, удобренный 10 фурами навоза = 10° + 100° = 110°
2-й год. Озимь. урожай = 10 шеффелям ржаного зерна = — 55°
3-й год. Красный клевер = 10° 10°
4-й год. Овес. урожай = 10 шеффелям = — 25°
5-й год. Овес. урожай = 6 шеффелям = — 15°
Итого = = +120° —95°

Так как 120° — 95 = 25°, то при таком севообороте и удобрении почва не только не уменьшается в своем плодородии, но даже увеличивается на 25х2 = 50 центн., или 125 пуд. хлевного навоза через каждые 5 лет. По этим же данным хозяева соображали, под какое растение следует класть удобрениe, смотря по тому, в каком отношении находятся приход и расход почвы после каждого урожая и какое количество градусов требуется данным растением для принесения известной жатвы. Однако время от времени появлялись жалобы хозяев, что их вычисления на бумаге не соответствуют действительности. Тэер решился, кроме содержания гумуса в почве, ввести новый элемент, обусловливающий урожайность, это — деятельность (Thaetigkeit) почвы. Он стал говорить, что урожай есть результат совместного действия богатства (гумуса) почвы (б) и ее деятельности (д), словом, урожай у = д Х б. Из ближайших учеников Тэера его теорию особенно подробно развил Вульфен, который, однако, усложнил дело малопонятными для хозяев-практиков математическими формулами и изменил прежнюю простую С. Тэера до неузнаваемости. Гораздо более посчастливилось со С. агроному 40-х годов — Пабсту, известному особенно по его многим учебникам, из которых два (общее земледелие и разведение крупного рогатого скота) переведены на русский язык. Последний на основании многочисленных опытов дал схему для определения истощения и обогащения почвы разными культурными растениями. Он все растения расклассифицировал на 2 главные группы, из коих одна заключает в своей среде растения, истощающие в различных степенях, а во второй группе — поместил растения, обогащающие почвы. Первая группа, в свою очередь, имеет 4 подразделения, а именно: а) растения, сильно истощающие почву, куда Пабст относит лен, коноплю, мак, цикорий, морковь, турнепс и т. д., которые требуют на каждую занятую ими десятину 950—1200 пд. навоза. б) умеренно истощающие: рапс, табак, свекловица и пр., требующие 720—900 пд. навоза. в) мало истощающие: горох, гречиха, вика и пр., требующие навоза в количестве 480—660 пд. и г) еще менее истощающие: семенной клевер, кормовая рожь и пр., довольствующиеся всего 240—420 пд. навоза на десят. Вторая группа распадается на то же число подразделений, причем к первому отнесены растения, обогащающие почву в малой степени (300—420 пд. навоза) — однолетний выгон и многолетнее пастбище. в средней (500—600 пд.) степени: красный и белый клевер, эспарцет в некоторых случаях, многолетний выгон. в большой (720—1100 пд.): люцерна, эспарцет и, наконец, один год черного пара приравнен действию 300—400 пд. навоза на каждую вышедшую из-под него десятину. Применение этой С. видно из следующего расчета, которым решается вопрос, сколько требуется удобрения и когда его следует класть при следующем севообороте.

Пудов навоза
1. Картофель (удобрен. 2400 пуд. навоза) лишает почву на

800. 2400 — 800 = 1600 пуд.

2. Ярь лишает почву на

750. 1600 — 750 = 850 пуд.

3 и 4. Клевер обогащает почву на

600. 850 + 600 = 1450 пуд.

5. Озимь истощает почву на

840. 1450 — 840 = 610 пуд.

6. Пар обогащает почву на

360. 610 +360 2400 = 3370 пуд.

[На пар вывозится до 2400 пд. навоза]

7. Озимь истощает почву на

840. 3370 — 840 = 2530 пуд.

8. Свекловица истощает почву на

800. 2530 — 800 = 1730 пуд.

9. Вика с овсом истощает почву на

360. 1730 — 360 = 1370 пуд.

10. Гречиха истощает почву на

540. 1370 — 540 = 830 пуд.

11 и 12. Выгон обогащает почву на

500. 830 + 500 = 1330 пуд.

13. Овес истощает почву на

750. 1330 — 750 = 580 пуд.

Складывая цифры, показывающие, насколько каждое растение истощает почву, и вычитая из полученной суммы количество навоза, на которое почва обогащается кормовыми травами и паром, можно найти то количество удобрения, которое должно вывозиться в поле. Что же касается вопроса, под какие именно растения должно быть внесено удобрение, то это определяется простым сравнением остатка навоза в почве от предыдущего растения с количеством первого, требуемым растением последующим. Если этот остаток менее, то удобрение должно быть положено немедленно. Зная количество удобрения, потребное севооборотом и доставляемое последним, по С. Пабста хозяин мог рассчитать, сколько ему нужно иметь лугов, а отсюда — сколько следует держать в хозяйстве крупного рогатого скота. Рассмотренные нами С. Тэера и Пабста можно назвать С. немецкими. Из них первой придерживались в начале текущего столетия, а второй — до 50-х годов. статика Пабста и до сих пор не брошена окончательно: хотя она не стоит в уровень с современными знаниями, тем не менее указывает некоторый путь к определению поддержания равновесия в почве. Довольно замечательно, что авторы всех С. весьма большую группу кормовых растений бобовых причисляли к числу обогащающих, а не истощающих растений, так что то, что подмечено практикою больше инстинктивно, в настоящее время блестяще подтвердилось наукою. Все эти С. держались, так сказать, неприкосновенно до появления в 1840 г. книги Либиха, где он изложил начала своей минеральной теории (см.). Но так как Либих в первых изданиях своей книги не касался подробностей земледелия, а имел в виду лишь поколебать основания господствовавшей в то время гумусовой теории питания растений, то его учение скорее произвело свое действие в кругу ученых, а не сельских хозяев-практиков. Последние продолжали рассуждать совершенно по-прежнему, т. е. по-Тэеровски. Либих долгое время молчал, и лишь в 1857 году он представил тогдашнее состояние сельского хозяйства в 13 письмах, в которых обозвал европейское полеводство «хищническим». Чтобы доказать свое положение, Либих коснулся самых существенных сторон господствовавшего в его время агрономического учения, критически разобрал его догмы и, хотя позволял себе увлечения, тем не менее, высказал много истин, которые всегда будут иметь свое значение и силу. Его минеральная теория совершенно перевернула все С. как немецкой — Тэеровской школы, — ставившей жизнь растения в зависимость от гумуса, так и французской, подчинявшей ее почти исключительно атмосферному и почвенному азоту. Либих учил, что для получения хороших с поля урожаев необходимо, чтобы в почве был налицо целый ряд минеральных веществ. Таких веществ он насчитывает 8 и сравнивает их с 8 кольцами цепи. Если одно кольцо слабо, то цепь рвется, и недостающее кольцо, таким образом, является главным, так как без него колесо не приводит в движение машину. Крепость цепи, таким образом, в зависимости от самого слабого кольца. И действительно, давно замечено, что если какой-либо процесс зависит от нескольких одинаково необходимых условий и если все условия будут в сильном развитии, за исключением одного, то ход процесса будет согласоваться с этим последним — другими словами, будет находиться также в минимуме (см. Удобрение). С подобными выводами, конечно, не вяжутся учения С., подчиняющие жизнь растения одной какой-либо составной части почвы, будет ли то азот, кали, фосфорная кислота или такое неопределенное, сложное и постоянно меняющееся вещество, как гумус. Все они необходимы для растения, как составные части почвы, но не в отдельности взятые, а в совокупности со всеми другими условиями, и недостаток одного такого ингредиента, а тем более отсутствие, парализует действие всех остальных. Но не все тезисы учения Либиха могут считаться непогрешимыми. Так, напр., Либих очень нападает на учение современных ему агрономов, что некоторые культурные растения, напр., кормовые из семейства бобовых, причисляются к разряду не только не истощающих, но даже обогащающих почву растений. Так, по С. напр. Пабста, обогащение поля после клевера определяется в 300, а после люцерны в 900 пд. навоза на том основании, что после этих растений хлебные родятся хорошо без всякого добавочного удобрения. По Либиху, такое обогащение только кажущееся. Клевер, как и хлебные растения, требует для своего произрастания некоторого количества фосфорной кислоты, извести, кали и магнезии. Он содержит в себе те же вещества, что и хлебные растения, некоторый избыток калия, извести и серной кислоты, и все эти вещества клевер берет из почвы. Следовательно, в отношении почвы это растение, равно как и другие кормовые травы, не обогащает, а истощает почву. Против постановки вопроса в таком виде, конечно, спорить нельзя. но в то же время нельзя отрицать благодетельного влияния бобовых растений на плодородие почвы, которое так искусно подмечено было практиками и которое в настоящее время подтверждено и со стороны теории. Именно, что бобовые растения суть могучие собиратели одного из самых ценных и дорогих питательыых элементов, каким считался и самим Либихом атмосферный азот, не только связанный (аммиак, азотная кислота), но и свободный, что тогда совершенно было необъяснимо. Поэтому нападки Либиха на травосеяние были преждевременны: если неверна оценка полезного действия кормовых растений в том смысле, как понимали создатели С., то, с другой стороны, исторически верно, что травосеяние содействует сохранению в почве плодородия. Но мы не упомянули еще о другом основном положении учения Либиха, которое имеет ближайшее отношение ко всем С. Пo Либиху, только то хозяйство рационально, которое держится правила: «что взял, то и отдай», разумея при этом возврат минеральных составных частей почвы, отнимаемых у последней урожаями сельскохозяйственных растений. Этот закон, понятно, сохраняет, в общем, вполне свою силу и по настоящее время, но если возвращать, точно придерживаясь учета урожаев (т. е. взятого ими из почвы количества минеральных веществ), то довольствование таким учетом не спасло бы почву от истощения или, во всяком случае, от заметного уменьшения урожайности возделываемых на ней растений, так как определить, в каком именно количестве должны находиться в почве те или другие ее составные части, чтобы в одно и то же время не истощать почвы и получать довольно высокие урожаи, мы не можем в силу недостаточной еще разработанности аналитических методов. В том-то и состоит ошибка авторов всех С., что они, не имея в своем распоряжении вполне действительных цифр, пытались все-таки нормировать отношения возделываемых растений к почве, и наоборот. Современное объяснение этого вопроса, имеющего весьма важное практическое и теоретическое значение, вылившееся в еще не вполне сложившуюся и формулированную теорию обеспечения будущих урожаев, см. в ст. Удобрение. А. С.

Определение слова «Статика» по БСЭ:

Статика (от греч. statike — учение о весе, о равновесии)
раздел механики, посвященный изучению условий равновесия материальных тел под действием сил. С. разделяют на геометрическую и аналитическую. В основе аналитической С. лежит возможных перемещении принцип, дающий общие условия равновесия любой механической системы. Геометрическая С. основывается на т. н. аксиомах С., выражающих свойства сил, действующих на материальную частицу и абсолютно твёрдое тело, т. е. тело, расстояния между точками которого всегда остаются неизменными. Основные аксиомы С. устанавливают, что: 1) две силы, действующие на материальную частицу, имеют равнодействующую, определяемую по правилу параллелограмма сил. 2) две силы, действующие на материальную частицу (или абсолютно твёрдое тело), уравновешиваются только тогда, когда они одинаковы по численной величине и направлены вдоль одной прямой в противоположные стороны. 3) прибавление или вычитание уравновешенных сил не изменяет действия данной системы на твёрдое тело. При этом уравновешенными называются силы, под действием которых свободное твёрдое тело может находиться в покое по отношению к инерциальной системе отсчёта.
Методами геометрической С. изучается С. твёрдого тела. При этом рассматриваются решения следующих двух типов задач: 1) приведение систем сил, действующих на твёрдое тело, к простейшему виду. 2) определение условий равновесия сил, действующих на твёрдое тело.
Необходимые и достаточные условия равновесия упруго деформируемых тел, а также жидкостей и газов рассматриваются соответственно в упругости теории, гидростатике и аэростатике.
К основным понятиям С. относится понятие о силе, о моменте силы относительно центра и относительно оси и о паре сил. Сложение сил и их моментов относительно центра производится по правилу сложения векторов. Величина R, равная геометрической сумме всех сил Fk, действующих на данное тело, называется главным вектором этой системы сил, а величина М0, равная геометрической сумме моментов m0(Fk) этих сил относительно центра O, называется главным моментом системы сил относительно указанного центра:
R = &sum. Fk, M0 = &sum. m0(Fk).
Решение задачи приведения сил даёт следующий основной результат: любая система сил, действующих на абсолютно твёрдое тело, эквивалентна одной силе, равной главному вектору R системы и приложенной в произвольно выбранном центре О, и одной паре сил с моментом, равным главному моменту M0 системы относительно этого центра. Отсюда следует, что любую систему действующих на твёрдое тело сил можно задать её главным вектором и главным моментом. Этим результатом широко пользуются на практике, когда задают, например, аэродинамические силы, действующие на самолёт или ракету, усилия в сечении балки и др.
Простейший вид, к которому можно привести данную систему сил, зависит от значений R и M0. Если R = 0, а M0 &ne. 0, то данная система сил заменяется одной парой с моментом M0. Если же R &ne. 0, а M0 = 0 или M0 &ne. 0, но векторы R и M0взаимно перпендикулярны (что, например, всегда имеет место для параллельных сил или сил, лежащих на одной плоскости), то система сил приводится к равнодействующей, равной r.
Наконец, когда R &ne. 0, M0 &ne. 0 и эти векторы не взаимно перпендикулярны, система сил заменяется совокупным действием силы и пары (или двумя скрещивающимися силами) и равнодействующей не имеет.
Для равновесия любой системы сил, действующих на твёрдое тело, необходимо и достаточно обращение величины R и M0 в нуль. Вытекающие отсюда уравнения, которым должны удовлетворять действующие на тело силы при равновесии, см. в ст. Равновесие механической системы. Равновесие системы тел изучают, составляя уравнения равновесия для каждого тела в отдельности и учитывая закон равенства действия и противодействия. Если общее число реакций связей окажется больше числа уравнений, содержащих эти реакции, то соответствующая система тел является статически неопределимой. для изучения её равновесия надо учесть деформации тел.
Графические методы решения задач С. основываются на построении многоугольника сил и верёвочного многоугольника.
Лит.: Пуансо Л., Начала статики, П., 1920. Жуковский Н. Е., Теоретическая механика, 2 изд., М. — Л., 1952. Воронков И. М., Курс теоретической механики, 9 изд., М., 1961. Тарг С. М., Краткий курс теоретической механики, 9 изд., М., 1974. см. также лит. при ст. Механика.
С. М. Тарг.


xn—-7sbbh7akdldfh0ai3n.xn--p1ai

Статика — это… Что такое Статика?

Ста́тика (от греч. στατός, «неподвижный») — раздел механики, в котором изучаются условия равновесия механических систем под действием приложенных к ним сил и моментов.

Аксиомы статики

Система сил, приложенная к телу или материальной точке, называется уравновешенной или эквивалентной нулю, если тело под действием этой системы находится в состоянии покоя или движения по инерции.[1]

  1. Не нарушая механического состояния тела, к нему можно приложить или отбросить уравновешенную систему сил.
  2. О действии и противодействии. При всяком действии одного тела на другое со стороны другого тела имеется противодействие, такое же по величине, но противоположное по направлению.
  3. О двух силах. Две силы, приложенные к одному и тому же телу, взаимно уравновешены (их действие эквивалентно нулю) тогда и только тогда, когда они равны по величине и действуют по одной прямой в противоположные стороны.
  4. О равнодействующей. Равнодействующая двух сил, приложенных к одной точке, приложена к той же точке и равна диагонали параллелограмма, построенного на этих силах как сторонах.
  5. Аксиома затвердевания. Если деформируемое тело находилось в равновесии, то оно будет находиться в равновесии и после его затвердевания.
  6. Аксиома о связях. Механическое состояние системы не изменится, если освободить её от связей и приложить к точкам системы силы, равные действовавшим на них силам реакций связей.

Следствия

  1. При переносе силы вдоль её линии действия, действие этой силы на тело не меняется.
  2. Сумма всех внутренних сил равна нулю.

Основные понятия

Про тело говорят, что оно находится в равновесии, если оно покоится или движется равномерно и прямолинейно относительно выбранной инерциальной системы отсчёта[1].

В статике материальные тела считают абсолютно твёрдыми, т.к. изменение размеров тел обычно мало по сравнению с начальными размерами.

Связи

На тело влияют внешние силы, а также другие материальные тела, ограничивающие перемещение данного тела в пространстве. Такие тела называют связями. Сила, с которой связь действует на тело, ограничивая его перемещение, называется реакцией связи. Для записи условия равновесия системы связи убирают, а реакции связей заменяют на равные им силы.[1]

Например, если тело закреплено на шарнире, то шарнир является связью. Реакцией связи при этом будет сила, проходящая через ось шарнира.

Системы сил

Если систему сил, действующих на твёрдое тело, можно заменить на другую систему сил, не изменяя механического состояния тела, то такие системы сил называются эквивалентными.

Для любой системы сил, приложенных к твёрдому телу, можно найти эквивалентную систему сил, состоящую из силы, приложенной в заданной точке (центре приведения), и пары сил. Эта сила называется главным вектором системы сил, а момент, создаваемый парой сил — главным моментом относительно выбранного центра приведения. Главный вектор равен векторной сумме всех сил системы и не зависит от выбранного центра приведения. Главный момент равен сумме моментов всех сил системы относительно центра приведения.

Пример статического равновесия при равенстве нулю суммы всех сил. 1 — сила реакции нормального давления, 7 — сила реакции в шарнире.

Условие равновесия твёрдого тела

Твёрдое тело находится в равновесии если сумма всех сил, приложенных к данному телу, и их моментов равны нулю. Или, что тоже самое, главный вектор и главный момент системы сил, приложенных к телу, равны нулю.[1]

Условие равновесия системы тел

Для записи условия равновесия системы, состоящей из твёрдых тел, систему разделяют на отдельные части, и записывают уравнения равновесия как для всей системы, так и для её частей[1]. При этом возможны несколько эквивалентных вариантов записи условий равновесия в зависимости от выбора частей системы, для которых записываются уравнения.

Из второго закона Ньютона следует, что если геометрическая сумма всех внешних сил, приложенных к телу, равна нулю, то тело находится в состоянии покоя или совершает равномерное прямолинейное движение. В этом случае принято говорить, что силы, приложенные к телу, уравновешивают друг друга. При вычислении равнодействующей все силы, действующие на тело, можно прикладывать к центру масс.

Чтобы невращающееся тело находилось в равновесии, необходимо, чтобы равнодействующая всех сил, приложенных к телу, была равна нулю.

Рисунок 1.14.1. Равновесие твердого тела под действием трех сил. При вычислении равнодействующей все силы приводятся к одной точке C На рис. 1.14.1 дан пример равновесия твердого тела под действием трех сил. Точка пересечения O линий действия сил и не совпадает с точкой приложения силы тяжести (центр масс C), но при равновесии эти точки обязательно находятся на одной вертикали. При вычислении равнодействующей все силы приводятся к одной точке.

Если тело может вращаться относительно некоторой оси, то для его равновесия недостаточно равенства нулю равнодействующей всех сил.

Вращающее действие силы зависит не только от ее величины, но и от расстояния между линией действия силы и осью вращения.

Длина перпендикуляра, проведенного от оси вращения до линии действия силы, называется плечом силы.

Произведение модуля силы на плечо d называется моментом силы M. Положительными считаются моменты тех сил, которые стремятся повернуть тело против часовой стрелки (рис. 1.14.2).

Правило моментов: тело, имеющее неподвижную ось вращения, находится в равновесии, если алгебраическая сумма моментов всех приложенных к телу сил относительно этой оси равна нулю:

Связь с другими науками

Статика является разделом теоретической механики.

Статика является базой для науки о сопротивлении материалов.

См. также

Примечания

  1. 1 2 3 4 5 Под редакцией Колесникова К. С. Курс теоретической механики. — Москва: Издательство МГТУ им. Н.Э. Баумана, 2005. — С. 173-176. ISBN 5-7038-1371-9

Ссылки

  • Д. Сивухин, Курс общей физики. Механика.

dic.academic.ru

Слово СТАТИКА — Что такое СТАТИКА?

Слово статика английскими буквами(транслитом) — statika

Слово статика состоит из 7 букв: а а и к с т т


Значения слова статика. Что такое статика?

Статика

СТАТИКА, раздел механики, предметом которого являются материальные тела, находящиеся в состоянии покоя при действии на них внешних сил. В широком смысле слова статика – это теория равновесия любых тел – твердых, жидких или газообразных.

Энциклопедия Кругосвет

СТАТИКА раздел механики, предметом которого являются материальные тела, находящиеся в состоянии покоя при действии на них внешних сил. В широком смысле слова статика — это теория равновесия любых тел — твердых, жидких или газообразных.

Энциклопедия Кольера

Ста́тика (от греч. στατός, «неподвижный») — раздел механики, в котором изучаются условия равновесия механических систем под действием приложенных к ним сил и моментов. Система сил, приложенная к телу или материальной точке…

ru.wikipedia.org

Статика судна

Статика судна — один из разделов корабля теории, рассматривающий законы теоретической механики для плавающего в состоянии равновесия судна. Статика судна изучает плавучесть, остойчивость, непотопляемость.

Военно-морской исторический справочник

СТАТИКА СУДНА — один из разделов корабля теории, рассматривающий законы теоретич. механики для плавающего в состоянии равновесия судна. С. с. изучает плавучесть, остойчивость, непотопляемость.

Большой энциклопедический политехнический словарь

Статика механизмов

Статика механизмов, раздел машин и механизмов теории, в котором рассматриваются методы определения реакций элементов кинематических пар при условии, что силами инерции звеньев механизма можно пренебречь.

БСЭ. — 1969—1978

Опора (статика)

Опора воспринимает внешние силы и/или моменты. В статике различают три типа опор по степени свободы: подвижную неподвижную и защемлённую. Неподвижная (шарнирная) опора держит элемент по трём степеням свободы. Моменты не передаются.

ru.wikipedia.org

Социальная статика

СОЦИАЛЬНАЯ СТАТИКА см. Динамика и статика социальные. Философский энциклопедический словарь. — М.: Советская энциклопедия. Гл. редакция: Л. Ф. Ильичёв, П. Н. Федосеев, С. М. Ковалёв…

Философская энциклопедия

Социальная статика — состояние общественных явлений, которое характеризуется устойчивостью социальных структур. Социальная статика — по О.Конту — изучение взаимоотношений элементов социального организма, сохраняющихся при всех исторических условиях.

glossary.ru

Графическая статика

Графическая статика Силы, приложенные к частям тела, взаимно уравновешиваются, если ни одна точка тела не получает ускорения от действия этих сил; в таком случае тело может оставаться в покое.

Энциклопедический словарь Ф.А. Брокгауза и И.А. Ефрона. — 1890-1907

Графическая статика, занимается исследованием, графическим путем, условий равновесия сил, приложенных к данной системе точек, главным образом, для расчета устойчивости и прочности конструкций при строительных сооружениях.

Брокгауз и Ефрон. — 1907—1909

Графическая статика, графостатика, учение о графических методах решения задач статики. Методами Г. с. путём соответствующих геометрических построений могут определяться искомые силы, изгибающие моменты…

БСЭ. — 1969—1978

ГРАФИЧЕСКАЯ СТАТИКА (графостатика), учение о графич. методах решения задач статики. Методами Г. с. путём соответствующих геом. построений могут определяться искомые силы, изгибающие моменты, центры тяжести и моменты инерции плоских фигур и др.

Физическая энциклопедия. — 1988

Сравнительная статика

СРАВНИТЕЛЬНАЯ СТАТИКА (comparative statics) Анализ изменения состояния равновесия (equilibrium) в экономической модели при изменении предпосылок, на которых построена модель.

Райзберг Б.А. Современный экономический словарь. — 1999

СРАВНИТЕЛЬНАЯ СТАТИКА (comparative statics) Анализ изменения состояния равновесия (equilibrium) в экономической модели при изменении предпосылок, на которых построена модель.

Райзберг Б.А. Современный экономический словарь. — 1999

СРАВНИТЕЛЬНАЯ СТАТИКА [comparative statics] — метод анализа динамических моделей экономики, при котором производится сравнение нового состояния равновесия системы, возникшего в результате внешнего воздействия, со старым равновесным состоянием…

Лопатников. — 2003

ДИНАМИКА И СТАТИКА СОЦИАЛЬНЫЕ

ДИНАМИКА И СТАТИКА СОЦИАЛЬНЫЕ введённые О. Контом понятия, обозначавшие различный подход к изучению обществ. явлений. Социальная динамика осн. внимание уделяла изучению процесса изменений социальных явлений, его обусловленности…

Философская энциклопедия

ДИНАМИКА И СТАТИКА СОЦИАЛЬНЫЕ — введённые О. Контом понятия, обозначавшие различный подход к изучению обществ. явлений. Социальная динамика осн. внимание уделяла изучению процесса изменений социальных явлений, его обусловленности…

Философская энциклопедия

Русский язык

Ста́т/ик/а.

Морфемно-орфографический словарь. — 2002

Статик, Уэйн

Уэйн Статик (полное имя Уэйн Ричард Уэллс, англ. Wayne Richard Wells) родился 4 ноября 1965 года в городе Маскегон штат Мичиган, Соединённые Штаты Америки. Американский музыкант и ведущий вокалист, гитарист…

ru.wikipedia.org


Примеры употребления слова статика

Оглашенная статика из Китая была встречена нейтрально.

Сочинения для солиста с оркестром обращены к эстетике музыкального авангарда, в которой важнейшей категорией стала не динамика, а статика.


  1. статейный
  2. статей
  3. статив
  4. статика
  5. статистами
  6. статистам
  7. статистах

wordhelp.ru

СТАТИКА — это… Что такое СТАТИКА?



(от греч. statike — учение о весе, равновесии) -раздел механики, посвящённый изучению условий равновесия материальныхтел под воздействием сил.

В зависимости от положенных в основу принципов С. разделяют на аналитическуюи геометрическую. В основе аналитической С. лежит возможных перемещенийпринцип, дающий общие условия равновесия любой механич. системы. ГеометрическаяС. основывается на т. н. аксиомах С., выражающих свойства сил, действующихна материальную частицу и абсолютно твёрдое тело, т. е. тело, расстояниямежду точками к-рого всегда остаются неизменными. Осн. аксиомы С.: 1) двесилы, действующие на материальную частицу, имеют равнодействующую, определяемуюпо правилу параллелограмма сил; 2) две силы, действующие на материальнуючастицу (или абсолютно твёрдое тело), уравновешиваются только тогда, когдаони одинаковы по величине и направлены вдоль одной прямой в противоположныестороны; 3) прибавление или вычитание уравновешенных сил не изменяет действияданной системы сил на твёрдое тело. При этом уравновешенными наз. силы, инерциальной системе отсчёта.

Методами геометрической С. изучается С. твёрдого тела. При этом рассматриваютсярешения следующих двух типов задач: 1) приведение систем сил, действующихна твёрдое тело, к простейшему виду; 2) определение условий равновесиясил, действующих на твёрдое тело. Геометрическую С. можно также строитьнепосредственно исходя из Ньютона законов механики, и вытекающихиз этих законов общих теорем динамики.

Необходимые и достаточные условия равновесия упруго деформируемых тел, упругоститеории, гидростатике и аэростатике.

К осн. понятиям С. относятся понятия о моменте силы относительно центраи относительно оси и о паре сил. Сложение сил и их моментов относительноцентра производится по правилу сложения векторов. Величина R, равнаягеом. сумме всех сил Fk, действующих на данное тело, М 0, равнаягеом. сумме моментов этих сил относительно центра О, наз. гл. моментом системы сил относительноуказанного центра:

Решение задачи приведения сил даёт следующий осн. результат: любая системасил, действующих на абсолютно твёрдое тело, эквивалентна одной силе, равнойгл. вектору R системы и приложенной в произвольно выбранном центре О, иодной паре сил с моментом, равным гл. моменту М 0 системыотносительно этого центра. Отсюда следует, что любую систему действующихна твёрдое тело сил можно задать её гл. вектором и гл. моментом,- результат, Простейший вид, к к-рому приводится данная система сил, зависит от значений . и М 0. Если R = 0,, то данная система сил заменяется одной парой с моментом М 0. Если , а М 0 = 0 или ,но векторы R и М 0 взаимно перпендикулярны (что, R. Наконец, 0, М 00 и эти векторы не взаимно перпендикулярны, система сил заменяетсясовокупным действием силы и пары сил (или двумя скрещивающимися силами)и равнодействующей не имеет.

Для равновесия любой системы сил, действующих на твёрдое тело, необходимои достаточно обращение величин R и М 0 в нуль. Равновесие механической системы[ур-ния(1)]. Равновесие системы тел изучают, составляя ур-ния равновесия для каждоготела в отдельности и учитывая закон равенства действия и противодействия. Лит.: Жуковский Н. Е., Теоретическая механика 2 изд., М.- Л.,1952; Лойцянский Л. Г..Лурье А. И. Курс теоретической механики, т. 1, 8изд., М., 1982 Т а р г С. М., Краткий курс теоретической механики, 10 изд. Механика. С. М. Торг


Физическая энциклопедия. В 5-ти томах. — М.: Советская энциклопедия.
Главный редактор А. М. Прохоров.
1988.

dic.academic.ru

Статика — Википедия. Что такое Статика

Ста́тика (от греч. στατός, «неподвижный») — раздел механики, в котором изучаются условия равновесия механических систем под действием приложенных к ним сил и моментов.

Аксиомы статики

Система сил, приложенная к телу или материальной точке, называется уравновешенной или эквивалентной нулю, если тело под действием этой системы находится в состоянии покоя или движется по инерции.[1]

  1. Аксиома о добавлении (отбрасывании) системы двух сил, эквивалентной нулю. Не нарушая механического состояния тела, к нему можно приложить или отбросить уравновешенную систему сил.
  2. Аксиома о равенстве сил действия и противодействия. (Закон классической механики о действии и противодействии). При всяком действии одного тела на другое со стороны другого тела имеется равное противодействие, такое же по величине, но противоположное по направлению.
  3. Аксиома о равновесии системы двух сил. Две силы, приложенные к одному и тому же телу, взаимно уравновешены (их действие эквивалентно нулю) тогда и только тогда, когда они равны по величине и действуют по одной прямой в противоположные стороны.
  4. Аксиома параллелограмма двух сил. Равнодействующая двух сил, приложенных к одной точке, приложена к той же точке и равна диагонали параллелограмма, построенного на этих силах как сторонах.
  5. Аксиома затвердевания. Если деформируемое тело находилось в равновесии, то оно будет находиться в равновесии и после его превращения в абсолютно твёрдое тело (затвердевания).
  6. Аксиома освобождаемости от связей. Механическое состояние системы не изменится, если освободить её от связей и приложить к точкам системы силы, равные действовавшим на них силам реакций связей.
  7. Аксиома параллелепипеда трёх сил. Три силы, действующие в одной точке тела или на материальную точку, можно заменить одной равнодействующей силой, равной по модулю и направлению диагонали параллелепипеда, построенного на заданных силах[2].

Следствия

  1. При переносе силы вдоль её линии действия, действие этой силы на тело не меняется.
  2. Сумма всех внутренних сил равна нулю.

Основные понятия

Про тело говорят, что оно находится в равновесии, если оно покоится или движется равномерно и прямолинейно относительно выбранной инерциальной системы отсчёта[3].

В статике материальные тела считают абсолютно твёрдыми, т.к. изменение размеров тел обычно мало по сравнению с начальными размерами.

Связи

На тело влияют внешние силы, а также другие материальные тела, ограничивающие перемещение данного тела в пространстве. Такие тела называют связями. Сила, с которой связь действует на тело, ограничивая его перемещение, называется реакцией связи. Для записи условия равновесия системы связи убирают, а реакции связей заменяют на равные им силы[1].

Например, если тело закреплено на шарнире, то шарнир является связью. Реакцией связи при этом будет сила, проходящая через ось шарнира.

Системы сил

Если систему сил, действующих на твёрдое тело, можно заменить на другую систему сил, не изменяя механического состояния тела, то такие системы сил называются эквивалентными.

Для любой системы сил, приложенных к твёрдому телу, можно найти эквивалентную систему сил, состоящую из силы, приложенной в заданной точке (центре приведения), и пары сил (теорема Пуансо). Эта сила называется главным вектором системы сил, а момент, создаваемый парой сил — главным моментом относительно выбранного центра приведения.
Главный вектор равен векторной сумме всех сил системы и не зависит от выбранного центра приведения. Главный момент равен сумме моментов всех сил системы относительно центра приведения.

Пример статического равновесия при равенстве нулю суммы всех сил. 1 — сила реакции нормального давления, 7 — сила реакции в шарнире.

Условие равновесия твёрдого тела

Твёрдое тело находится в равновесии, если сумма всех сил, приложенных к данному телу, и их моментов равны нулю или главный вектор и главный момент системы сил, приложенных к телу, равны нулю.[1]

Условие равновесия системы тел

Для записи условия равновесия системы, состоящей из твёрдых тел, систему разделяют на отдельные части, и записывают уравнения равновесия как для всей системы, так и для её частей[1]. При этом возможны несколько эквивалентных вариантов записи условий равновесия в зависимости от выбора частей системы, для которых записываются уравнения.

Из второго закона Ньютона следует, что если геометрическая сумма всех внешних сил, приложенных к телу, равна нулю, то тело находится в состоянии покоя или совершает равномерное прямолинейное движение. В этом случае принято говорить, что силы, приложенные к телу, уравновешивают друг друга. При вычислении равнодействующей все силы, действующие на тело, можно прикладывать к центру масс.

Чтобы невращающееся тело находилось в равновесии, необходимо, чтобы равнодействующая всех сил, приложенных к телу, была равна нулю.

Рисунок 1.14.1.
Равновесие твердого тела под действием трех сил. При вычислении равнодействующей все силы приводятся к одной точке C
На рис. 1.14.1 дан пример равновесия твердого тела под действием трех сил. Точка пересечения O линий действия сил и не совпадает с точкой приложения силы тяжести (центр масс C), но при равновесии эти точки обязательно находятся на одной вертикали. При вычислении равнодействующей все силы приводятся к одной точке.

Если тело может вращаться относительно некоторой оси, то для его равновесия недостаточно равенства нулю равнодействующей всех сил.

Вращающее действие силы зависит не только от её величины, но и от расстояния между линией действия силы и осью вращения.

Длина перпендикуляра, проведенного от оси вращения до линии действия силы, называется плечом силы.

Произведение модуля силы на плечо d называется моментом силы M. Положительными считаются моменты тех сил, которые стремятся повернуть тело против часовой стрелки (рис. 1.14.2).

Правило моментов: тело, имеющее неподвижную ось вращения, находится в равновесии, если алгебраическая сумма моментов всех приложенных к телу сил относительно этой оси равна нулю:

Связь с другими науками

Статика является разделом теоретической механики.

Статика является базой для науки о сопротивлении материалов.

См. также

Примечания

  1. 1 2 3 4 Под редакцией Колесникова К. С. Курс теоретической механики. — Москва: Издательство МГТУ им. Н.Э. Баумана, 2005. — С. 173-176. ISBN 5-7038-1371-9
  2. ↑ Тарасов, 2012, с. 27.
  3. ↑ Под редакцией Колесникова К. С. Курс теоретической механики. — Москва: Издательство МГТУ им. Н.Э. Баумана, 2005. — С. 173-224. ISBN 5-7038-1371-9

Ссылки

  • Д. Сивухин, Курс общей физики. Механика.

Литература

  • Тарасов В. Н., Бояркина И. В., Коваленко М. В., Федорченко Н. П., Фисенко Н. И. Теоретическая механика. — М.: ТрансЛит, 2012. — ISBN 978-5-94976-455-8 страниц = 560.

wiki.sc

Статика — наука о равновесии тел.

Теоретическая механика



Статика

Статика — часть теоретической механики, изучающая условия, при которых тело находится в равновесии. При этом равновесием считается такое состояние тела, когда оно находится в покое (т. е. без движения) или движется прямолинейно и равномерно (т. е. с постоянной скоростью).

Основные понятия и определения статики

Абсолютно твердое (или абсолютно жесткое) тело — это такое тело, расстояние между любыми его точками не меняется в результате действия на него других тел.

Абсолютно твердых тел в природе не существует, но во многих случаях изменение размеров и формы (деформация) тел настолько незначительны, что ими можно пренебречь. В теоретической механике (в т. ч. и в статике) при решении многих задач тела предполагаются абсолютно твердыми, и их физико-механические свойства не учитываются (за исключением расчетов, связанных с силами трения).

Материальная точка — это такая точка в пространстве, которая обладает некоторой массой и практически не имеет размеров (т. е. размеры материальной точки при расчетах не учитываются).

В статике и теоретической механике при решении задач многие тела рассматриваются, как материальные точки, т. е. их размерами пренебрегают. Это позволяет значительно упростить расчеты при минимальной погрешности, вызываемой подобными условностями. Например, в астрономии, звезды рассматриваются, как материальные точки, несмотря на то, что они имеют колоссальные (по нашим меркам) размеры. При этом перемещение звезд в пространстве может быть рассчитано с высокой степенью точности.

Следует отметить, что одни и те же тела при решении задач технической механики (в зависимости от постановки задачи) могут рассматриваться либо, как материальная точка, либо, как тело, размеры которого необходимо учитывать. Всякое тело можно считать взаимосвязанной системой (совокупностью) материальных точек. При этом абсолютно твердое тело представляет собой неизменяемую систему материальных точек.

Тела в природе различным образом взаимодействуют между собой или окружающей средой. Механическое взаимодействие тел, влияющее на их состояние покоя или движения (механическое состояние), характеризуется силой.

Сила — это мера механического взаимодействия тел между собой.

Сила характеризуется тремя элементами: числовым значением (модулем), направлением и точкой приложения, т. е. сила — величина векторная. При этом числовое значение силы называют модулем вектора силы.

Направлением силы считается направление, в котором перемещалось бы изначально покоящееся (неподвижное) тело, под действием этой силы. Прямая линия, вдоль которой направлен вектор силы, называется линией действия силы.
Точкой приложения называют условную точку материального тела, к которой непосредственно приложена сила. Во многих расчетах по технической механике точка приложения оказывает решающее значение на результат силового воздействия — от нее будет зависеть характер движения тела — прямолинейное, по сложной траектории, либо тело будет просто вращаться вокруг центра тяжести. Есть задачи, в которых точка приложения силы не столь существенна, при этом силу разрешается даже перемещать вдоль линии ее действия, не вызывая изменения механического состояния материального тела.

Графически силу определяют отрезком прямой со стрелкой, при этом начало отрезка совпадает с точкой приложения силы, а его длина в определенном масштабе равна модулю вектора силы.

В соответствии с Международной системой единиц (СИ) в качестве единицы силы принят ньютон (Н).

Ньютон — сила сообщающая телу массой 1 кг ускорение 1 м/сек2 в направлении действия силы.



Совокупность тел (в т. ч. и материальных точек) взаимодействующих между собой, называется системой тел. Силы взаимодействия между телами одной системы называют внутренними силами, а силы, воздействующие на систему со стороны других тел или других систем — внешними силами.

Следует отметить, что деление сил на внешние и внутренние является условным, и зависит от постановки задачи и даже метода ее решения.

Если данную систему сил рассечь на части и рассматривать равновесие каждой из частей в отдельности, то многие внутренние силы цельной системы станут для отдельных ее частей внешними.

Условное (мысленное) расчленение системы тел (или точек) на отдельные составляющие части называют методом сечений. Этот метод широко используется при решении многих задач технической механики, и позволяет определить внутренние силы, действующие в системе.

Статика при решении задач условия равновесия тел или материальных точек оперирует понятиями свободных и несвободных тел.

Свободным называется тело, если никакие другие тела не препятствуют его перемещению в любом направлении (прямо- и криволинейном движении, вращении, кувыркании и т. п.).

Примером свободного тела может быть, например, летящий самолет, поскольку он может перемещаться в любом пространственном направлении — вверх, в стороны, вниз и т. п., не встречая преград в виде других тел на пути.

Если же тело из-за противодействия со стороны другого тела (или системы тел) не может перемещаться в одном или нескольких направлениях, то такое тело называют несвободным или связанным.

Простейшим примером связанного (несвободного) тела является лежащая на столе книга (или какой-либо другой предмет) — ее можно перемещать в любом направлении, кроме одного — вниз, поскольку этому противодействует связь со стороны столешницы.

Понятие абсолютно свободного тела также абстрактно, как и понятие абсолютно жесткого или абсолютно покоящегося (неподвижного) тела. В природе не существует абсолютно свободных тел, поскольку все тела и материальные точки, имеющие массу, подвержены силовому взаимодействию между собой. Даже самая ничтожная пылинка на краю Вселенной оказывает силовое воздействие на пылинку, витающую близ поверхности Земли, тем самым связывая ее. Летящий в небе самолет нельзя назвать абсолютно свободным — на его перемещение оказывают влияние сопротивление атмосферы, силы притяжения Земли, силы инерции, электромагнитные воздействия со стороны нашей планеты и т. п.

Тем не менее, при решении практических задач статики или других разделов технической механики несущественные связи между телами и материальными точками не учитываются, что приводит к ничтожно малым погрешностям в расчетах. Очевидно, что возникшая на пути летящего самолета твердая преграда окажет связующее влияние несравненно большее, чем воздушный поток. Поэтому в статике свободным считается тело, которое не испытывает ощутимых препятствий своему перемещению или движению в любом направлении.

***

Аксиомы статики




Правильные ответы на тестовые вопросы по разделу «Статика»

Тест №1     2-1-2-4-3

Тест №2     3-3-1-2-3

Тест №3     1-2-4-3-4

Тест №4     1-4-3-2-3

Тест №5     4-4-2-3-1

Тест №6     3-3-2-1-3

Тест №7     2-3-1-4-1

Тест №8     4-1-4-3-1

Тест №9     3-2-4-3-4

k-a-t.ru

статика — Викисловарь

В Википедии есть страница «статика».

Содержание

  • 1 Русский
    • 1.1 Морфологические и синтаксические свойства
    • 1.2 Произношение
    • 1.3 Семантические свойства
      • 1.3.1 Значение
      • 1.3.2 Синонимы
      • 1.3.3 Антонимы
      • 1.3.4 Гиперонимы
      • 1.3.5 Гипонимы
    • 1.4 Родственные слова
    • 1.5 Этимология
    • 1.6 Фразеологизмы и устойчивые сочетания
    • 1.7 Перевод
    • 1.8 Анаграммы
    • 1.9 Библиография

Морфологические и синтаксические свойства

падеж ед. ч. мн. ч.
Им. ста́тика ста́тики
Р. ста́тики ста́тик
Д. ста́тике ста́тикам
В. ста́тику ста́тики
Тв. ста́тикой
ста́тикою
ста́тиками
Пр. ста́тике ста́тиках

ста́-ти-ка

Существительное, неодушевлённое, женский род, 1-е склонение (тип склонения 3a по классификации А. А. Зализняка).

Корень: -стат-; суффикс: -ик; окончание: [Тихонов, 1996].

ru.wiktionary.org

Отправить ответ

avatar
  Подписаться  
Уведомление о